Ответы к экзамену по физике - файл 1-68.docx

приобрести
Ответы к экзамену по физике
скачать (829.4 kb.)
Доступные файлы (5):
1-68.docx520kb.20.06.2010 18:34скачать
n2.docx168kb.29.05.2010 17:36скачать
n3.docx17kb.21.06.2010 15:04скачать
n4.docx141kb.07.06.2010 20:12скачать
n5.docx126kb.08.06.2010 19:41скачать

1-68.docx

1   2   3   4   5   6   7   8

D=0E, B=0H, j=E+Е*,

где 0 и 0 — соответственно электрическая и магнитная постоянные,  и  — соответственно диэлектрическая и магнитная проницаемости,  удельная проводимость вещества, Е* — напряженность поля сторонних сил, обусловленная химическими или тепловыми процессами.

Уравнения Максвелла линейны. Они содержат только первые производные полей Е и В по времени и пространственным координатам и первые степени плотности электрических зарядов ? и токов j. Свойство линейности уравнений Максвелла непосредственно связано с принципом суперпозиции; если два каких-нибудь поля удовлетворяют уравнениям Максвелла, то это относится и к сумме этих полей.

Уравнения Максвелла содержат уравнение непрерывности, выражающее закон сохранения электрического заряда.

Уравнения Максвелла выполняются во всех инерциальных системах отсчета. Они являются релятивистски инвариантными. Это есть следствие принципа относительности, согласно которому все инерциальные системы отсчета физически валентны друг другу

Для стационарных полей (Е= const и B=cоnst) уравнения Максвелла примут вид

mhtml:file://c:\documents%20and%20settings\admin\рабочий%20стол\мой%20университет\учебнки\физика\физика%20учебник\4\4.5.mht!http://cde.ncstu.ru/content/mat_phisics/resource_57/content/content.files/image033.gif; mhtml:file://c:\documents%20and%20settings\admin\рабочий%20стол\мой%20университет\учебнки\физика\физика%20учебник\4\4.5.mht!http://cde.ncstu.ru/content/mat_phisics/resource_57/content/content.files/image026.gif; mhtml:file://c:\documents%20and%20settings\admin\рабочий%20стол\мой%20университет\учебнки\физика\физика%20учебник\4\4.5.mht!http://cde.ncstu.ru/content/mat_phisics/resource_57/content/content.files/image034.gif; mhtml:file://c:\documents%20and%20settings\admin\рабочий%20стол\мой%20университет\учебнки\физика\физика%20учебник\4\4.5.mht!http://cde.ncstu.ru/content/mat_phisics/resource_57/content/content.files/image028.gif,
Вопрос 50 Интерференция света от двух источников
Явление интерференции света состоит во взаимном усилении волн при натяжении в одних точках пространства и ослаблении в других.

Так как волны когерентны, то cos(?2-?1) имеет постоянное во времени (но свое для каждой точки пространства) значение, поэтому интенсивность результирующей волны (I~А2)

I =I1 +I2 +2 ? I1I2 cos (?2 –?1)




В точках пространства, где cos(?2 –?1)>0, интенсивность I > I1 + I2, где cos(?2 –?1)<0, интенсивность I1+I2. Следовательно, при наложении двух (или нескольких) когерентных световых волн происходит пространственное перераспределение светового потока, в результате чего в одних местах возникают максимумы, а в других — минимумы интенсивности. Это явление называется интерференцией света.

Произведение геометрической длины s пути световой волны в данной среде на показатель n преломления этой среды называется оптической длиной пути L ?=L 2-L1— называется оптической разностью хода.

условие интерференционного максимума - ?=±m?0 (m=0, 1, 2, ...)

условие интерференционного минимума - ?=±(2m+l)?0/2  (m=0, 1, 2, ...)

Вопрос 51 Интерференция света в тонких пленках

В природе часто можно наблюдать радужное окрашивание тонких пленок (масляные пленки на воде, мыльные пузыри, оксидные пленки на металлах), возникающее в результате интерференции света, отраженного двумя поверхностями пленки.

Пусть на прозрачную плоскопараллельную пленку с показателем преломления n и толщиной d под углом i падает плоская монохроматическая волна (для простоты рассмотрим один луч). На поверхности пленки в точке О луч разделится на два: частично отразится от верхней поверхности пленки, а частично преломится. Преломленный луч, дойдя до точки С, частично преломится в воздух (n0 = 1), а частично отразится и пойдет к точке В. Здесь он опять частично отразится (этот ход луча В дальнейшем из-за малой интенсивности не рассматриваем) и преломится, выходя в воздух под углом i. Вышедшие из пленки лучи 1 и 2 когерентны, если оптическая разность их хода мала по сравнению с длиной когерентности падающей волны. Если на их пути поставить собирающую линзу, то они сойдутся в одной из точек Р фокальной плоскости линзы. В результате возникает интерференционная картина, которая определяется оптической разностью хода между интерферирующими лучами.

С учетом потери полуволны для оптической разности хода получим

? = 2dimage019




Явление интерференции применяется также для улучшения качества оптических приборов (просветление оптики) и получения высокоотражающих покрытий. Для устранения потерь светового потока вследствие отражения на границе стекло-воздух осуществляют просветление оптики. Для этого на свободные поверхности линз наносят тонкие пленки с показателем преломления, меньшим, чем у материала линзы.

Вопрос 52 Дифракция света

Дифракцией называется отклонение распространения волн вблизи препятствий от прямолинейного. Поэтому волны могут попадать в область геометрической тени, т.е. огибать препятствия.

Согласно принципу Гюйгенса — Френеля, световая волна, возбуждаемая каким-либо источником S, может быть представлена как результат суперпозиции когерентных вторичных волн, «излучаемых» фиктивными источниками. Такими источниками могут служить бесконечно малые элементы любой замкнутой поверхности, охватывающей источник S.

Френель рассмотрел взаимную интерференцию вторичных волн с помощью метода зон.

Дифракция на круглом отверстии. Пусть сферическая волна, распространяющаяся из точечного источника S, ограничивается диафрагмой с круглым отверстием. Дифракционную картину наблюдаем на экране Э в точке В, лежащей на оси диафрагмы (рис. 4.29). Экран параллелен плоскости отверстия и находится от него на расстоянии b. Вид дифракционной картины определяется числом зон Френеля волновой поверхности, открываемых отверстием. Если отверстие открывает одну зону Френеля, то в точке В амплитуда А = А1, т.е. вдвое больше, чем в отсутствие непрозрачного экрана с отверстием. Интенсивность света больше соответственно в четыре раза.

 image005

Если отверстие открывает две зоны Френеля, то их действия в точке В практически уничтожают друг друга из-за интерференции.

Амплитуда результирующего колебания, возбуждаемого в точке В всеми зонами , А = А1/2  Аm/2, где знак плюс соответствует нечетным m и минус — четным m.

Когда отверстие открывает нечетное число зон Френеля, то амплитуда в точке В будет больше, чем при свободном распространении волны; если четное, то амплитуда (интенсивность) будет равна нулю.
Вопрос 53 Дифракция при параллельных лучах Фраунгорфера

Немецкий ученый И. Фраунгофер рассмотрел дифракцию плоских световых волн, или дифракцию в параллельных лучах. Дифракция Фраунгофера, имеющая большое практическое значение, наблюдается в том случае, когда источник света и точка наблюдения бесконечно удалены от препятствия, вызвавшего дифракцию. Чтобы этот тип дифракции осуществить, достаточно точечный источник света поместить в фокусе собирающей линзы, а дифракционную картину исследовать в фокальной плоскости второй собирающей линзы, установленной за препятствием.

Следовательно, если число зон Френеля четное, то

a sin =  2m/2,  (m = 1, 2, 3, …)




и в точке В наблюдается дифракционный минимум, если же число зон Френеля нечетное, то

a sin =  (2m + 1) /2,  (m = 1, 2. 3, …)




и наблюдается дифракционный максимум, соответствующий действию одной нескомпенсированной зоны Френеля.

дифракционная решетку — система параллельных щелей равной ширины, лежащих в одной плоскости и разделенных равными по ширине непрозрачными промежутками.

Дифракционная картина на решетке определяется как результат взаимной интерференции волн, идущих от всех щелей, т.е. в дифракционной решетке осуществляется многолучевая интерференция когерентных дифрагированных  пучков света, идущих от всех щелей.

(главные) минимумы

a sin =  m, (m = 1. 2. 3, …)

a sin = , 2, 3, … — главные минимумы;

d sin = /2, 3/2, 5/2, …, — дополнительные минимумы;

d sin = 0, , 2, 3, …, — главные максимумы,

Вопрос 54 Поляризация света

Свет со всевозможными равновероятными ориентациями векторов Е и Н называется естественным.

Свет, в котором направления колебаний светового вектора полностью или частично упорядочены, называется поляризованным.

Степенью поляризации называется величина

P = (Imax – Imin) / (Imax + Imin),

где Imax и Imin — соответственно максимальная и минимальная интенсивности частично поляризованного света, пропускаемого анализатором. Для естественного света Imax = Imin и Р=0, для плоскополяризованного Imin = 0 и Р = 1.

Естественный свет можно преобразовать в плоскополяризованный, используя поляризаторы, пропускающие колебания только определенного направления.

Пластинка t1, преобразующая естественный свет в плоскополяризованный, является поляризатором. Пластинка Т2 служащая для анализа степени поляризации света, называется анализатором. Обе пластинки одинаковы.

Вопрос 55 Способы получения поляризованного света

Если естественный свет падает на границу раздела двух диэлектриков (например, воздуха и стекла), то часть его отражается, а часть преломляется и распространяется во второй среде.

Шотландский физик Д. Брюстер установил закон, согласно которому отраженный луч является плоскополяризованным при угле падения iB (угол Брюстера), определяемого соотношением

tg iB = n21,

где n21 — показатель преломления второй среды относительно первой. Преломленный луч при угле падения iB поляризуется максимально, но не полностью.

image003

В одноосном кристалле эти волны называются обыкновенной и нео6ыкновенвой волнами. Обыкновенный и необыкновенный лучи показывают направления векторов Умова — Пойнтинга соответствующих волн в кристалле, т. е. направления переноса энергии этими волнами.

Обыкновенная и необыкновенная волны линейно поляризованы. В обыкновенной волне вектор Е0 направлен перпендикулярно главной плоскости кристалла для обыкновенного луча. Электрический вектор Ее необыкновенной волны лежит в главной плоскости кристалла для необыкновенного луча.

двойного лучепреломления, которое состоит в том, что луч света, падающий на поверхность кристалла, раздваивается в нем на два преломленных луча.

Вопрос 56 Тепловое излучение

Свечение тел, обусловленное нагреванием, называется тепловым  излучением. Тепловое излучение – это электромагнитное излучение, возбуждаемое за счет энергии теплового движения атомов и молекул.

            Величина image006, равная отношению лучистого потока image003, отраженного телом, к потоку image002, падающему на поверхность тела, называется коэффициентом отражения image007. Аналогично определяются коэффициенты пропускания image008 и поглощения image009. Из закона сохранения энергии следует, что image010, поэтому image011.

            Измерения показывают, что коэффициенты поглощения, пропускания и отражения зависят от длины волны  image012 падающего излучения и от температуры image001 тела, т.е.

image013.

Количественной характеристикой теплового излучения служит спектральная плотность энергетической светимости  или излучательная способность тела, т.е.  мощность излучения с единицы площади поверхности тела в единичном интервале длин волн спектра вблизи данной длины волны  image012: image020.

Единица спектральной плотности энергетической светимости image020- джоуль на метр в квадрате image021.

            Количество энергии, излучаемой с image022поверхности тела за image017 секунду по всем длинам волн, называется интегральной плотностью излучения или энергетической светимостью image023.

Зная излучательную способность тела image020 можно вычислить интегральную энергетическую светимость, просуммировав ее по всем длинам волн:

image024 (6.1)

Способность тел поглощать падающее на них излучение характеризуется спектральной поглощательной способностью image025, показывающей какая доля энергии, приносимой за единицу времени на единицу площади поверхности тела падающими на нее электромагнитными волнами с длиной от image012 до image026, поглощается телом. Спектральная поглощательная способность — величина безразмерная. Величины image027, и image025 зависят от природы тела, его термодинамической температуры и при этом различаются для излучений с различными частотами. Поэтому эти _ величины относят к определенным image001 и image012 (вернее, к достаточно узкому интервалу длин волн от image012 до image028).

Тело, способное поглощать полностью при любой температуре все падающее на него излучение любой частоты, называется абсолютно черным. Следовательно, спектральная поглощательная способность черного тела для всех частот и температур тождественно равна единице image030.

Результаты экспериментальных исследований и термодинамические рассуждения привели к следующему утверждению, которое называется законом Кирхгофа: отношение излучательной способности тела к поглощательной способности не зависит от природы тела, оно является для всех тел одной и той же универсальной функцией длины волны и температуры. Таким образом закон Кирхгофа можно выразить равенством:

image034 (6.2)

где image035 относятся к разным телам.

Вопрос 57 Законы теплового излучения

Согласно закону Стефана — Больцмана,

image043 (6.4)

т. е. энергетическая светимость черного тела пропорциональна четвертой степени его термодинамической температуры; image044- постоянная Стефана — Больцмана: ее экспериментальное значение равно image045Вт/(м2К4).

распределение энергии в спектре абсолютно черного тела является неравномерным. Все кривые имеют явно выраженный максимум, который по мере повышения температуры смещается в сторону более коротких волн

image001. Согласно закону смещения Вина,

image049 (6.5)

т. е. длина волны image048, соответствующая максимальному значению излучательной способности image046 абсолютно черного тела, обратно пропорциональна его термодинамической температуре, image050 - постоянная Вина; ее экспериментальное значение равно image051. Выражение (4.5) потому называют законом смещения Вина, что оно показывает смещение положения максимума функции  image046 по мере возрастания температуры в область коротких длин волн. Закон Вина объясняет, почему при понижении температуры нагретых тел в их спектре все сильнее преобладает длинноволновое излучение.

. Согласно выдвинутой Планком квантовой гипотезе, атомные осцилляторы излучают энергию не непрерывно, а определенными порциями — квантами, причем энергия кванта пропорциональна частоте колебания:

image062 (6.7)

где image063 - постоянная Планка. Так как излучение испускается порциями, то энергия осциллятора ? может принимать лишь определенные дискретные значения, кратные целому числу элементарных порций энергии  image064:

image065.

В данном случае среднюю энергию image066 осциллятора нельзя принимать равной  image067. В приближении, что распределение осцилляторов по возможным дискретным состояниям подчиняется распределению Больцмана, средняя энергия осциллятора

image068,

а излучательная способность абсолютно черного тела

image069.

Таким образом, Планк вывел для универсальной функции Кирхгофа формулу

image070 (6.8),

которая блестяще согласуется с экспериментальными данными по распределению энергии в спектрах излучения черного тела во всем интервале частот и температур.image071

Вопрос 58 Внешний фотоэффект

. Внешним фотоэлектрическим эффектом (фотоэффектом) называется испускание электронов веществом под действием электромагнитного излучения.

Первые фундаментальные исследования фотоэффекта выполнены русским ученым А. Г. Столетовым. Принципиальная схема для исследования фотоэффекта приведена на рис. 6.4. Два электрона (катод image121 из исследуемого металла и анод image060 - в схеме Столетова применялась металлическая сетка) в вакуумной трубке подключены к батарее так, что с помощью потенциометра R можно изменять не только значение, но и знак подаваемого на них напряжения. Ток, возникающий при освещении катода монохроматическим светом (через кварцевое окошко), измеряется включенным в цепь миллиамперметром. Облучая катод светом различных длин волн, Столетов установил следующие закономерности: 1) наибольшее эффективное действие оказывает ультрафиолетовое излучение; 2) под действием света вещество теряет только отрицательные заряды; 3) сила тока, возникающего под действием света, прямо пропорциональна его интенсивности.

 На рис. 6.4 приведена экспериментальная установка для исследования вольт–амперной характеристики фотоэффекта – зависимости фототока image123, образуемого потоком электронов, испускаемых катодом под действием света, от напряжения image124 между электродами. Такая зависимость, соответствующая двум различным освещенностям image125 катода (частота света в обоих случаях одинакова), приведена на рис. 6.5 .

image126

фотоэлектронов достигает анода. Пологий характер кривых показывает, что электроны вылетают из катода с различными скоростями. Максимальное значение тока  image128- фототок насыщения - определяется таким значением image124, при котором все электроны, испускаемые катодом, достигают анода:

image129,

где image130 - число электронов, испускаемых катодом в image131.

       Из вольт-амперной характеристики следует, что при image132 фототок не исчезает. Следовательно, электроны, выбитые светом из катода, обладают некоторой начальной скоростью image133, а значит, и отличной от нуля кинетической энергией и могут достигнуть анода без внешнего поля. Для того чтобы фототок стал равным нулю, необходимо приложить задерживающего напряжение image134. При image135  ни один из электронов, даже обладающий при вылете из катода максимальной скоростью image136, не может преодолеть задерживающего поля и достигнуть анода. Следовательно,

image137,

т.е., измерив задерживающее напряжение image134, можно определить максимальные значения скорости и кинетической энергии фотоэлектронов.

При изучении вольт-амперных характеристик разнообразных материалов (важна чистота поверхности, поэтому измерения проводятся в вакууме и на свежих поверхностях) при различных частотах падающего на катод излучения и при различных энергетических освещенностях катода и обобщения полученных данных были установлены следующие три закона фотоэффекта.

1.Закон Столетова: при фиксированной частоте падающего света число фотоэлектронов, вырываемых из катода в единицу времени, пропорционально интенсивности света (сила фототока пропорциональна энергетической освещенности image125 катода).

2.Максимальная начальная скорость (максимальная начальная кинетическая энергия) фотоэлектронов не зависит от интенсивности  падающего света, а определяется только его частотой ?.

image138

3.Для каждого вещества существует красная граница фотоэффекта, т.е. минимальная частота ?0 света (зависящая от химической природы вещества и состояния его поверхности), ниже которой фотоэффект невозможен.

По закону сохранения энергии,

image148          (6.11).

Уравнение (6.11) называется уравнением Эйнштейна для внешнего фотоэффекта.

Вопрос 59 Эффект Комптона

Наиболее полно корпускулярные свойства света проявляются в эффекте Комптона. Американский физик А. Комптон (1892—1962), исследуя в 1923 г. рассеяние монохроматического рентгеновского излучения веществами с легкими атомами (парафин, бор), обнаружил, что в составе рассеянного излучения наряду с излучением первоначальной длины волны наблюдается также более длинноволновое излучение. Опыты показали, что разность image231 не зависит от длины волны image012 падающего излучения и природы рассеивающего вещества, а определяется только углом рассеяния image232?:

??=?'-?=2?csin2(?/2),    image233 (6.18)

Где image234- длина волны рассеянного излучения, image235 комптоновская длина волны (при рассеянии фотона на электроне image236).

Эффектом Комптона называется упругое рассеяние коротковолнового электромагнитного излучения (рентгеновского и image191- излучений) на свободных (или слабосвязанных) электронах вещества, сопровождающееся увеличением длины волны. Этот эффект не укладывается в рамки волновой теории, согласно которой длина волны при рассеянии изменяться не должна: под действием периодического поля световой волны электрон колеблется с частотой поля и поэтому излучает рассеянные волны той же частоты.

Объяснение эффекта Комптона дано на основе квантовых представлений о природе света. Если считать, как это делает квантовая теория, что излучение имеет корпускулярную природу, т. e. представляет собой поток фотонов, то эффект Комптона — результат упругого столкновения рентгеновских фотонов со свободными электронами вещества (для легких атомов электроны слабо связаны с ядрами атомов, поэтому их можно считать свободными). В процессе этого столкновения фотон передаст электрону часть своих энергии и импульса в соответствии с законами их сохранения.

Рассмотрим упругое столкновение двух частиц (рис.6.13) — налетающего фотона, обладающего импульсом image237 и энергией image238, с покоящимся свободным электроном (энергия покояimage239; image240 - масса покоя электрона). Фотон, столкнувшись с электроном, передает ему часть своей энергии и импульса и изменяет направление движения (рассеивается). Уменьшение энергии фотона означает увеличение длины волны рассеянного излучения. При каждом столкновении выполняются законы сохранения энергии и импульса.

Согласно закону сохранения энергии,

image241 (6.19)

 а согласно закону сохранения импульса,

image242(6.20)

где image239- энергия электрона до столкновения, image238 - энергия налетающего фотона, image243 - энергия электрона после столкновения (используется релятивистская формула, так как скорость электрона отдачи в общем случае значительна), image244- энергия рассеянного фотона. Подставив в выражение (6.19) значения величин и представив (6.20) в соответствии с рис.6.13, получим

image245 (6.21)

image246 (6.22)

Решая уравнения (6.21) и (6.22) совместно, получим

image247

Поскольку image248 и image231, получим

image249 (6.23)

Выражение (6.23) есть не что иное, как полученная экспериментально Комптоном формула (6.18). Подстановка в нее значений image250 и image083 даст комптоновскую длину волны электрона image251.

Наличие в составе рассеянного излучения несмещенной линии (излучения первоначальной длины волны) можно объяснить следующим образом. При рассмотрении механизма рассеяния предполагалось, что фотон соударяется лишь со свободным электроном. Однако если электрон сильно связан с атомом, как это имеет место для внутренних электронов (особенно в тяжелых атомах), то фотон обменивается энергией и импульсом с атомом в целом. Tax как масса атома по сравнению с массой электрона очень велика, то атому передастся лишь ничтожная часть энергии фотона. Поэтому в данном случае длина волны image234 рассеянного излучения практически не будет отличаться от длины волны image060 падающего излучения.

Из приведенных рассуждений следует также, что эффект Комптона не может наблюдаться в видимой области спектра, поскольку энергия фотона видимого света сравнима с энергией связи электрона с атомом, при этом даже внешний электрон нельзя считать свободным.image252

Эффект Комптона наблюдается не только на электронах, но и на других заряженных частицах, например протонах, однако из-за большой массы протона его отдача «просматривается» лишь при рассеянии фотонов очень высоких энергий.

Как эффект Комптона, так и фотоэффект на основе квантовых представлений обусловлены взаимодействием фотонов с электронами. В первом случае фотон рассеивается, во втором — поглощается. Рассеяние происходит при взаимодействии фотона со свободным электроном, а фотоэффект - со связанными электронами. Можно показать, что при столкновении фотона со свободным электроном не может произойти поглощения фотона, так как это находится в противоречии с законами сохранения импульса и энергии. Поэтому при взаимодействии фотонов со свободными электронами может наблюдаться только их рассеяние, т. е. эффект Комптона.

Вопрос 60 Корпускулярно – волновой дуализм

Согласно гипотезе световых квантов Эйнштейна, свет испускается, поглощается и распространяется дискретными порциями (квантами), названными фотонами. Энергия фотона image177. Его масса находится из закона взаимосвязи массы и энергии:

image178 (6.13)

image179

Фотон — элементарная частица, которая всегда (в любой среде!) движется со скоростью света с и имеет массу покоя, равную нулю. Следовательно, масса фотона отличается от массы таких элементарных частиц, как электрон, протон и нейтрон, которые обладают отличной от нуля массой покоя и могут находиться в состоянии покоя.

Импульс фотона image180 получим, подставив значение массы из (6.13):

image181 (6.14)

Из приведенных рассуждений следует, что фотон, как и любая другая частица, характеризуется энергией, массой и импульсом. Выражения (6.13), (6.14) связывают корпускулярные характеристики фотона — массу, импульс и энергию — с волновой характеристикой света — его частотой image055, или длиной волны image012.

Если фотоны обладают импульсом, то свет, падающий на тело, должен оказывать на него давление. Согласно квантовой теории, давление света на поверхность обусловлено тем, что каждый фотон при соударении с поверхностью передает ей свой импульс.

Рассчитаем с точки зрения квантовой теории световое давление, оказываемое на поверхность тела потоком монохроматического излучения (частота image055), падающего перпендикулярно поверхности. Если в единицу времени на единицу площади поверхности тела падает image154 фотонов, то при коэффициенте отражения image182 света от поверхности тела image183 фотонов отразится, а image184 - поглотится. Каждый поглощенный фотон передает поверхности импульсimage179 р?= h?/c, а каждый отраженный — ? = 2h?/c (при отражении импульс фотона изменяется на - p?). Давление света на поверхность равно импульсу, который передают поверхности в 1с  N фотонов:

image185

image186 есть энергия всех фотонов, падающих на единицу поверхности в единицу времени, т. e. энергетическая освещенность поверхности, a image187 - объемная плотность энергии излучения. Поэтому давление, производимое светом при нормальном падении на поверхность:

image188 (6.15)

Формула (6.15), выведенная на основе квантовых представлений, совпадает с выражением, получаемым из электромагнитной (волновой) теории Максвелла. Таким образом, давление света одинаково успешно объясняется и волновой, и квантовой теорией. Как уже говорилось, экспериментальное доказательство существования светового давления на твердые тела и газы дано в опытах П. Н. Лебедева, сыгравших в свое время большую роль в утверждении теории Максвелла.
1   2   3   4   5   6   7   8


D =0E , B =
Учебный материал
© nashaucheba.ru
При копировании укажите ссылку.
обратиться к администрации