Константинов Г.Е. Конспект лекций по курсу Гидрогазодинамика - файл n1.doc

Константинов Г.Е. Конспект лекций по курсу Гидрогазодинамика
скачать (1540.1 kb.)
Доступные файлы (11):
n1.doc117kb.11.04.2001 08:50скачать
n2.doc124kb.16.10.2000 09:45скачать
n3.doc598kb.11.04.2001 08:50скачать
n4.doc312kb.11.04.2001 08:21скачать
n5.doc178kb.13.04.2001 08:42скачать
n6.doc495kb.18.04.2001 10:44скачать
n7.doc3129kb.25.04.2001 10:27скачать
n8.doc110kb.25.04.2001 10:22скачать
n9.doc459kb.25.04.2001 10:26скачать
n10.doc343kb.19.10.2000 10:42скачать
n11.doc37kb.13.09.2010 11:15скачать

n1.doc




1ОСНОВНЫЕ ПОНЯТИЯ



В гидрогазодинамике капельные жидкости, газы и пары объединяются общим понятием жидкость благодаря характерной особенности  легкоподвижности частиц, т.е. способности вещества легко менять форму под действием внешних усилий. В отличии от твердых тел жидкости могут течь, если для этого создаются условия. Легкоподвижность и текучесть жидкостей объясняется тем, что молекулы вещества располагаются на больших расстояниях, чем в твердых телах, и силы взаимодействия между ними не велики. Жидкости состоят из дискретно расположенных и непрерывно движущихся молекул, но в гидрогазодинамике они рассматриваются как сплошные среды (гипотеза Даламбера  Эйлера). Допущения сплошности (или непрерывности) жидкостей сохраняют свою справедливость для подавляющего большинства гидрогазодинамических явлений; однако, эти допущения несправедливы, если анализируется движение молекул, а также если нарушается сплошность среды в системах, состоящих из нескольких фаз (например, капельная жидкость и газ при барботировании, и др.). Допущение сплошности неприемлемо также при рассмотрении движения разреженного газа, когда длина свободного пробега молекулы  становится соизмеримой с характерным размером потока L. В качестве критерия сплошности принимают число Кнудсена



при Kn < 0,1 можно рассматривать жидкость как сплошную среду, при
Kn > 0,1 следует рассматривать жидкость как свободномолекулярный поток.

Жидкости подразделяют на два класса: сжимаемые и несжимаемые. Сжимаемые жидкости существенно изменяют объем при изменении давления и температуры. Сжимаемость при изменении давления количественно оценивается коэффициентом объемного сжатия



который представляет собой относительное изменение объема на единицу изменения давления. Для капельных жидкостей v лежит в пределах (3...7,4)109Па1, т.е. величиной, позволяющей пренебрегать сжимаемостью в большинстве инженерных расчетов. Для газов коэффициент объемного сжатия в десятки тысяч раз больше, поэтому газы сжимаемы. Сжимаемость жидкостей при изменении температуры количественно оценивается коэффициентом температурного расширения



который для газов в десятки и сотни раз больше, чем для капельных жидкостей (например, для воды v =15105, Т1, для воздуха v=3,66103Т3).

В гидрогазодинамике жидкости разделяются на идеальные и реальные. Идеальной, или невязкой называют жидкость, при движении которой отсутствуют силы внутреннего трения. Для идеальной жидкости характерны поля равных скоростей, такая жидкость не изменяет объем при изменении температуры и давления. Для реальной, или вязкой жидкости характерно наличие сил внутреннего трения. Если поток жидкости направить вдоль пластины (рис. 1), то бывшее равномерным распределение скоростей (поле скоростей) изменится. У поверхности пластины скорость станет равной нулю (эффект “прилипания”), а по мере удаления от поверхности она будет увеличиваться. Между слоями жидкости, движущимися с разными скоростями (w) и (w+dw), возникнет сила внутреннего трения. Касательное напряжение этой силы  пропорционально градиенту скорости:

, Па(Н/м2). (1.1)




Рисунок 1. Течение вязкой жидкости
В уравнении (1.1), полученном И. Ньютоном, коэффициент пропорциональности  (Пас) называется динамическим коэффициентом молекулярной вязкости (чаще: коэффициент динамической вязкости). Жидкости, подчиняющиеся уравнению Ньютона (т.е. с прямой пропорциональностью между касательным напряжением и градиентом скорости) называются ньютоновскими. Большинство жидкостей (вода, воздух, горючие газы, продукты сгорания и др.) являются ньютоновскими. Некоторые жидкости, такие, как мазуты вблизи температуры застывания, бетоны и др. начинают двигаться только после того как касательные напряжения достигнут определенной величины 0 (начальное напряжение сдвига). Эти жидкости называются неньютоновскими, а связь между касательным напряжением и градиентом скорости описывается выражением

.

В уравнениях гидрогазодинамики часто используются отношения
 = / (м2/с), которое получило название кинематический коэффициент молекулярной вязкости (чаще: коэффициент кинематической вязкости ).

В зависимости от относительной значимости сил вязкости и сил инерции характер движения жидкости, ограниченной твердыми стенками, может сильно отличаться. Различают ламинарное и турбулентное движение. При ламинарном или слоистом движении соседние слои жидкости движутся, практически не перемешиваясь. Смежные слои могут быть и изогнутыми, однако макроскопического перемешивания не будет происходить. Для турбулентного движения характерно беспорядочное, бурное перемещение жидких частиц и интенсивное макроперемешивание как поперек, так и в направлении основного течения. В 1883 г. Осборн Рейнольдс наглядно показал существование двух режимов (опыт с тонкой струйкой краски, вводимой в воду, текущую по стеклянной трубке), а также предложил критерий для определения вида движения. Таким критерием является число Рейнольдса:

(1.2)




Рисунок 2. Ламинарное (а) и турбулентное (б) движения жидкости

где w  скорость, l  характерный линейный размер.

При превышении определенных значений Re ламинарное течение нарушается. Например, для прямых закрытых каналов и труб Reкр=2300; при значениях Re больше критического силы инерции преобладают над силами вязкости и возникает турбулентное течение. Для ламинарного движения характерно параболическое распределение скоростей по сечению потока у стенки до wmax на оси (в круглой трубе  параболоид вращения) (рис.2); для турбулентного потока характерно наличие пристенного пограничного слоя в котором скорость меняется от 0 до wмах и ядра потока, в котором скорость практически одинакова.

В гидрогазодинамике различают также течения: стационарные т.е. с неизменяемым во времени полем скоростей и других физических величин, и нестационарные; установившиеся (стабилизированные) и неустановившиеся (нестабилизированные, когда поля скоростей в двух соседних сечениях отличаются).

Все силы, действующие в жидкости, разделяют на внутренние (например, сила внутреннего трения) и внешние. Последние разделяют также на объемные или массовые, приложенные к любой материальной точке (силы тяжести, силы инерции, электромагнитные), и поверхностные, которые воздействуют на поверхности, ограничивающие объем жидкости (например, силы давления).

В гидрогазодинамике используется известное из курса физики соотношение между параметрами состояния идеального газа (p, v, T):

. (1.3)

Чаще приходится иметь дело с плотностью  величиной обратной удельному объему:. Тогда объединенное уравнение Бойля-Мариотта и Гей-Люссака (1.3) можно записать в виде

.

Если в качестве одного из состояний принять так называемые нормальные физические условия (Н.Ф.У): р0=101,3 кПа, Т0=273 К, а плотность при этих условиях обозначить 0, то плотность газа при любых других (действительных) условиях (Д.Ф.У) может быть рассчитана по формуле

. (1.4)

Если левую и правую часть уравнения состояния умножить на массу m (кг), то получим произведение vm, равное объему массы V' (м3), а связь объема с температурой и давлением определится из выражения

.

Для расхода газа V= V'/t (м3/с) и для скорости w= V/F (м/с) соответственно

(1.5)

и

. (1.6)

1ОСНОВНЫЕ ПОНЯТИЯ
Учебный материал
© nashaucheba.ru
При копировании укажите ссылку.
обратиться к администрации