Фенелонов В.Б. Введение в основы адсорбции и текстурологии - файл lcc1-fen-2000.doc

приобрести
Фенелонов В.Б. Введение в основы адсорбции и текстурологии
скачать (481.4 kb.)
Доступные файлы (16):
lcc1-fen-2000.doc163kb.04.01.2011 17:11скачать
lcc10-fen-2000.doc169kb.04.01.2011 17:11скачать
lcc11-fen-2000.doc134kb.04.01.2011 17:11скачать
lcc12-fen-2000.doc141kb.04.01.2011 17:11скачать
lcc13-fen-2000.doc127kb.04.01.2011 17:11скачать
lcc14-fen-2000.doc132kb.04.01.2011 17:11скачать
lcc15-fen-2000.doc127kb.04.01.2011 17:11скачать
lcc16-fen-2000.doc127kb.04.01.2011 17:12скачать
lcc2-fen-2000.doc144kb.04.01.2011 17:11скачать
lcc3-fen-2000.doc159kb.04.01.2011 17:11скачать
lcc4-fen-2000.doc129kb.04.01.2011 17:11скачать
lcc5-fen-2000.doc171kb.04.01.2011 17:11скачать
lcc6-fen-2000.doc105kb.04.01.2011 17:11скачать
lcc7-fen-2000.doc133kb.04.01.2011 17:11скачать
lcc8-fen-2000.doc102kb.04.01.2011 17:11скачать
lcc9-fen-2000.doc123kb.04.01.2011 17:11скачать
Победи орков

Доступно в Google Play

lcc1-fen-2000.doc

Лекция 1. Введение в общую теорию поверхностных явлений.

Рассмотрены общие особенности дисперсных систем, обусловленные поверхностью раздела фаз, терминология, типы межмолекулярных взаи-модействий и основанная на них классификация адсорбатов и адсор-бентов, а также главные различия между физической и химической адсорбцией.

Атомы или молекулы, образующие поверхность жидкой или твердой ( в более общем случае – конденсированной) фазы, отличаются от расположенных в объеме той же фазы отсутствием части соседей и, соответственно, не полной скомпенсированностью связей. В результате эти атомы обладают избытком энергии и энтропии по сравнению с такими же атомами, расположенными в объеме вдали от поверхности. Это особое состояние обычно характеризуется величиной избыточной свободной поверхностной энергии, F, или для краткости, поверхностной энергией (а также избытком энтропии и других термодинамических характеристик), которыми обладают все высокодисперсные жидкие и твердые, т.е. конденсированные фазы.

1.1. Дисперсность.

В общих курсах термодинамики гетерогенных равновесий обычно рассматри-вают ситуации, когда поверхностные атомы составляют ничтожно малую долю от общего числа атомов и избыточной поверхностной энергией можно пре-небречь. Проведем простейшие оценки, иллюстрирующие связь доли поверх-ностных атомов с размером частиц конденсированной фазы. Пусть твердая фаза состоит из кристаллов с кубической упаковкой атомов типа упаковки ионов в кристаллах поваренной соли NaCl, кристалл состоит из N атомов размера а и имеет кубическую форму. Для общности выразим относительный размер ребра R’ куба как R’ = R/a, где R – геометрический размер, тогда R’=N1/3. Атомы в объеме такого куба имеют по 6 ближайших соседей, т.е. координационное число (к.ч.) объемной решетки nv=6. Но 8 атомов в вершинах куба имеют “поверх-ностное” к.ч. ns=3, для атомов, расположенных на ребрах куба ns=4, для расположенных на гранях куба ns=5. Несложно показать, что число атомов на ребрах куба равно 12(N1/3 - 2), а на гранях 6(N1/3 - 2)2.

Теперь определим термин дисперсность, как отношение суммарного числа поверхностных атомов NS к общему числу атомов N, т.е. дисперсность D= Ns/N. Этот термин - производное от лат. слова dispersus (рассеяный, рассыпаный) – в современной научной терминологии характеризует величину, обратную размеру частиц R – т.е. чем меньше размер, тем дисперснее, отсюда диспергировать –в смысле измельчать). В рассматриваемом примере

(1.1)

На рис.1.1 показана зависимость D от lgN=3 lgR/а. На том же рисунке даны результаты аналогичных расчетов для кристаллических частиц в виде правиль-ных октаэдров и кубооктаэдров с гранецентрированной кубической упаковкой атомов. В обоих случаях объемное к.ч. nv=12, причем, например, в кубо-октаэдрах поверхностные атомы расположены на 24 вершинах (где имеют ns=6), 36 ребрах (с ns=7) и 14 гранях; здесь 6 граней имеют форму квадратов с кристаллографи-ческой упаковкой атомов (100) и ns=8, а 8 граней - форму шестиугольников с упаковкой (111) и ns=9, атомы в вершинах имеют ns=6, а на ребрах ns=7.

Графики зависимости D от lgN для всех трех моделей подобны, во всех случаях с ростом N сначала убывает относительная доля атомов, расположенных в вершинах, далее - на ребрах, а при N >106 определяющим становится только вклад атомов, расположенных на гранях с сохранением различия граней, имеющих разные значения ns. В более общем случае частиц произвольной формы число поверхностных атомов Ns = kS‘A, где A — поверхность частицы, а kS - коэффициент формы, учитывающий особенности размещения поверхност-ных атомов. Аналогично, N =kV‘V, где V – объем частицы, а kV‘ – коэффициент формы, характеризующий особенности объемной упаковки атомов. Теперь выразим те же значения поверхности A и объема V через размер частицы R с введением соответствующих коэффициентов формы в виде A=kSR2 и V=kVR3 . Использование этих соотношений позволяет получить:

(1.2)

где k1 = kS‘/kV и k2 = k1(kS/kV) - соотношения соответствующих коэффици-ентов формы, которые зависят от N только при N<106 , а далее становятся константами одного порядка, зависящими только от формы и структуры частиц (например, для куба и октаэдра k2/a=6, для кубооктаэдра k2/a =4.5 и т.д.). Из ур. (1.2) также следует, что соотношение A/V - аналог дисперсности D, эти параметры отличаются только на величину приведенного коэффициента формы k11.

В общем случае при размерах частиц порядка 1 нм дисперсность D 1, т.е. почти все атомы связаны с поверхностью, в области размеров 1–100 нм значения D 2 снижаются до ~10-2 , а для частиц с размерами более 100 нм доля поверхностных атомов становится пренебрежимо малой. Соответственно, систе-мы, состоящие из частиц с размерами до 1 нм, называют ультрадисперсными, с размерами в диапазоне 1–100 нм высокодисперсными ( или nanosize системами), и с размерами более 100 нм – грубодисперсными.

Ультрадисперсные системы ( такие частицы часто называют кластерами) по комплексу свойств являются пограничными между истинными молекуляр-ными (атомными) системами и макроскопическими фазами. Это особый класс систем, многие физико-химические свойства которых по сравнению с соответст-вующими обычными объемными фазами аномальны. Высокодисперсные систе-мы также обладают особыми поверхностно-избыточными свойствами, поэтому их тоже выделяют в особый (другой) класс. В случае грубодисперсных систем вклад избыточной поверхностной энергии мал, но еще возможно проявление особых свойств, связанных с сыпучестью, агломерируемостью, способностью таких частиц увлекаться потоками жидкости или газа и т.д.. В высокодисперсных системах эти свойства проявляются также, но еще более ярки особые отличия, обусловленные избыточной значениями поверхностной энергии и других термодинамических характеристик.

К высокодисперсным системам также относятся, например, тонкие пленки компонента, расположенные на поверхности другого, например, грубодисперс-ного компонента. Так, моноатомная пленка золота на носителе имеет дисперс-ность D  1.0 ( все атомы связаны с внешней поверхностью). В таком слое тол-щиной в 2 атома можно ввести два значения дисперсности: одно из них харак-теризует связь с внешней поверхностью полученной композиции (DS  0.5), другое - суммарную долю внешних атомов в пленке золота (DSS  1.0). Но во втором случае часть атомов золота экранирована поверхностью носителя. Аналогичный эффект характерен для всех нанесенных и многофазовых систем. В таких системах проявляются дополнительные особенности, связанные с межфазовым взаимодействием конденсированных систем.

Данная монография посвящена в основном высокодисперсным системам. Такие системы широко распространены в природе. Из них образованы почвы, растительные и животные ткани, к высокодисперсным системам относятся облака и туманы (но брызги и капли дождя – это уже грубодисперсные сис-темы). Через стадию образования высокодисперсных систем проходят фазовые превращения пар/жидкость или жидкость/пар, раствор/осадок и т.д.. Высоко-дисперсные материалы в современной технике – это многие гетерогенные ката-лизаторы, большинство адсорбентов, пигменты, компоненты красок и смазок, наполнители резин и пластмасс и т.д..

Итак, высокодисперсные фазы отличаются от грубодисперсных значе-ниями поверхностной энергии, характерный диапазон их размеров: 1–100 нм. Вклад поверхностной энергии возрастает с уменьшением размеров частиц или увеличением поверхностно/объемного соотношения A/V, т.е. дисперсности D.

1.2. Способы снижения избыточной поверхностной энергии.

Многие особые свойства высокодисперсных систем обусловлены их естест-венным стремлением снизить избыточную поверхностную энергию, которая в общем случае пропорциональна поверхности и удельной поверхностной энергии. Последняя определяется детальным химическим составом и геометрией поверх-ности на атомном уровне (или для краткости – структурой поверхности). Соответственно, снижение поверхностной энергии может быть реализовано как путем сокращения величины поверхности, так и изменением структуры поверхности.

Сокращение поверхности при постоянном объеме частиц может осущест-вляться путем изменения формы частиц за счет уменьшения соотношения A/V. Величина соотношения A/V минимальна для сферы (для сферы A/V = 3/R. Несложно показать, что поверхность правильного тетраэдра больше поверхности сферы эквивалентного объема в 1.49 раз, для куба это соотношение равно 1.241, для октаэдра 1.183, кубооктаэдра 1.099, додекаэдра  1.092, для икосаэдра 1.065 и т.д., т.е. величина поверхности при V=Const убывает по мере приближения к сфере). Поэтому изолированные частицы мобильных фаз в условиях сохранения объема V=Const стремятся приобрести сферическую форму. При ограниченной мобильности возникают другие промежуточные формы, характерные для кристаллизации, топохимических превращений, а также спекания, срастания и других вариантов частичного слияния частиц, приводящих к снижению их удельной поверхности, т.е. уменьшению параметра A/V. Интересно, что кора больших полушарий головного мозга человека имеет множество борозд и извилин, увеличивающих значение параметра A/V почти в два раза ( при V Const). Такое возникшее в результате эволюции увеличение межфазовой границы раздела между серым веществом мозга и спинномозговой жидкостью интенсифицирует массообменные процессы, т.е. улучшает работу головного мозга. Повышенные значения отношения A/V характерны и для многих других биологических и техногенных систем, и способствуют, например, эффективности фотосинтеза в листьях растений, скорости накопления и переработки информации в компьютерных интегральных схемах и т.д.. Но рост значений A/V при VConst повышает избыточную поверхностную энергию системы, т.е. снижает ее термодинамическую устойчивость.

Снижение удельной поверхностной энергии при A  Const и VConst может осуществляться путем перестройки атомных слоев, непосредственно примыкающих к межфазовой поверхности раздела или за счет адсорбции на этой поверхности компонентов из объема сопредельных фаз. В данной лекции остановимся подробнее на адсорбции.

1.3. Адсорбционная терминология.

Слово адсорбция образовано из латинского слова sorbco–поглощение и приставки ad– т.е. над или у и означает поглощение (точнее – концентрирова-ние ) каких либо компонентов из объема гомогенных сопредельных фаз на границе (поверхности) раздела этих фаз. Обычно рассматривают адсорбцию компонентов газообразной или жидкой среды (в общем случае–флюида) на границе раздела с твердой или жидкой фазой. Но также можно рассматривать и адсорбцию (т.е. концентрирование) компонентов твердой фазы на границе с другой твердой фазой, вакуумом или флюидом. Специфика адсорбции в этом случае связана с обычно ограниченной мобильностью компонентов твердой фазы, что осложняет достижение равновесия.

Адсорбированные молекулы взаимодействуют с молекулами или атомами поверхности и снижают как свободную поверхностную энергию конденсиро-ванной фазы, так и суммарную энергию системы. Энергетика и термодинамика адсорбции рассмотрены в следующих лекциях, а сейчас отметим, что адсорбция – процесс самопроизвольный, происходящий с выделением тепла. Процесс, обратный адсорбции, называют десорбцией.

Здесь же отметим и часто встречающийся и очень похожий термин – абсорбция. Различие между адсорбцией и абсорбцией в том, что адсорбция происходит на поверхности конденсированной фазы, а абсорбция – в ее объеме. Типичные примеры абсорбции – растворение СО2 в воде или Н2 в непористом металлическом палладии. Термин абсорбция – синоним термину растворение, но включает растворение как в жидкой, так и твердой фазе. Абсорбция, как и адсорбция, может быть физической или химической, эти термины поясняются ниже.

В некоторых ситуациях различия между адсорбцией, т.е. поглощением за счет концентрирования на поверхности, и абсорбцией, т.е. растворением, неуловимо малы или механизм поглощения не ясен, в таких случаях используют более общий термин cорбция, как синоним термина поглощение без указания детального механизма.

Введем еще несколько терминов, предложенных Международным союзом чистой и прикладной химии (IUPAC):

адсорбентом называют твердое вещество, на котором происходит адсорбция;

адсорбатом называют уже адсорбированное вещество, находящееся на поверх-ности или в объеме пор адсорбента;

адсорбтивом называют вещество, способное адсорбироваться, но еще не адсорбированное.

Допускается и использование более общих терминов cорбент, сорбат, сорбтив. Итак, адсорбтив адсорбируется на адсорбенте, превращаясь в адсорбат.

1.4. Физическая и химическая адсорбция.

В общем случае адсорбция обусловлена взаимодействием молекул адсор-бата с молекулами (атомами), примыкающими к поверхности адсорбента, а также между адсорбированными молекулами или их фрагментами. Все виды адсорбции имеют общую квантово-механическую основу, природа взаимодейст-вия определяется электронной структурой молекул адсорбата и адсорбента. Существует непрерывный спектр форм адсорбции, различающихся по интенсив-ности взаимодействия, типу сил, характеру образующихся связей адсорбат – адсорбент, изменениям в структуре как адсорбированных молекул, так поверхности адсорбента. Обычно выделяют два предельных случая адсорбции: адсорбцию химическую или хемосорбцию и адсорбцию физическую или физадсорбцию.

Типичная хемосорбция – это химическая реакция между адсорбатом и поверхностными атомами или группами атомов адсорбента, при которой молекула адсорбата отдает или получает от поверхности электрон (гомолити-ческие реакции) или электронную пару (гетеролитические реакции), при этом во многих случаях диссоциируя на отдельные атомы или радикалы. В результате хемосорбированные молекулы обычно теряют свою индивидуальность и могут десорбироваться только в виде продуктов реакции, участвовать в изотопном обмене с атомами поверхности или другими хемосорбированными молекулами. Природа образующихся при хемосорбции связей в принципе та же, что и в объемных химических соединениях. Однако, сразу необходимо отметить, что состояние поверхностных атомов адсорбента отличается от их состояния в объеме твердого тела, а это может существенно влиять на особенности образующихся связей, распределение электронов во взаимодействующих атомах и т.д.. Но в целом типичная хемосорбция – это химическое взаимодействие с образованием поверхностных химических соединений.

Типичная физадсорбция осуществляется за счет сил межмолекулярного взаимодействия, которые не связаны с переносом или обобществлением элек-тронов. Это cилы, определяющие ван-дер-ваальсовское взаимодействие в реаль-ных газах, жидкостях и многих твердых телах, конденсацию молекул в пар, жидкость или твердую фазу, а также когезию, смачивание, трение и т.д.. При физадсорбции молекулы адсорбата сохраняют индивидуальность, десорбируются в том же виде, обычно не способны к изотопному обмену, поэтому физадсорбцию часто называют молекулярной адсорбцией [1].

Если сорбционные процессы не ограничены поверхностью конденсирован-ной фазы, а продолжаются в ее объеме, осуществляясь в основном за счет хими-ческого или физического взаимодействия, то такие процессы могут быть назва-ны, соответственно, химической или физической абсорбцией.

1.5. Силы межмолекулярного взаимодействия при физадсорбции.
Общие характеристики.


В популярном курсе Фейнмановских лекций [2] эти силы рассматриваются как результат “неимоверно сложного взаимодействия всех электронов и ядер одной молекулы со всеми электронами и ядрами другой” и отмечается, что эти силы нельзя свести к элементарным фундаментальным взаимодействиям типа кулоновских или гравитационных. Поэтому эти силы относят к нефундамен-тальным.

Качественно силы взаимодействия двух молекул А и В выражаются показанным на рис.1.2 графиком зависимости суммарной потенциальной энергии взаимодействия (кривая 3) от расстояния r12 между центрами этих молекул. На большом удалении молекулы не взаимодействуют. При их сближении, как показывает опыт, возникает сила притяжения, которая достигает некоторого максимального значения, а при дальнейшем сближении молекулы начинают отталкиваться друг от друга. Для объяснения этих эффектов кривую 3 представ-ляют в виде суммы кривых 1 и 2, где кривая 1 соответствует силам притяжения (их иногда называют аттрактивными – от англ. “attraction” –притяжение ), а кривая 2 – силам отталкивания ( которые часто называют репульсивными–от англ. “repulsion”–отталкивание). Силы отталки-вания, быстро возрастающие на малых расстояниях – результат электростати-ческого взаимодействия перекрывающихся электронных оболочек. Появление таких сил также следует и из принципа Паули, в силу которого электроны перекрывающихся оболочек, имеющие параллельные спины, переходят на уровни с большей энергией. Кроме того, из-за сферической локализации электронного заряда в атомах происходит рост кинетической энергии наиболее удаленных от ядра электронов.

В общем случае строгий квантово-механический расчет кривой 2 и ее составляющих чрезвычайно сложен и обычно используют различные эмпиричес-кие и полуэмпирические уравнения типа [1-4]:

Фотт = В/r-n (1.3)

или Фотт=be- r (1.4)

где r – расстояние между центрами взаимодействующих молекул. Константы уравнений (1-3) и (1-4) определяют из измерений сжимаемости, объемного модуля упругости, и т.д.. В случае твердых инертных газов удовлетворительные результаты получают с использованием уравнения (1-3) при n=12, в более общем случае значения n могут изменяться в пределах от 9 до 15.

Рассмотрим теперь основные типы межмолекулярных взаимодействий, определяющих притяжение. Здесь для систематизации удобно использовать классификацию А.В.Киселева [5], которая широко применяется в теории физи-ческой адсорбции и молекулярной хроматографии (включая жидкостную). Эта классификация условно разделяет межмолекулярные взаимодействия, не сопро-вождающиеся химическими реакциям, на два основных типа: неспецифические и специфические, приводящие, соответственно, к неспецифической и специфичес-кой адсорбции. Начнем с неспецифической адсорбции.

1.6. Неспецифическая адсорбция

Рассматриваемые ниже неспецифические взаимодействия существует во всех случаях адсорбции, но их относительный вклад зависит от электронной структуры взаимодействующих партнеров. Важнейшая роль здесь принадлежит дисперсионным силам, которые впервые описаны Лондоном в 1930 г. как результат кооперативного взаимодействия мгновенных или осциллирующих диполей, возникающих как флуктуации при движении электронов. Название дисперсионные эти силы получили потому, что именно такие флуктуации приводят к дисперсии, т.е. рассеянию света.

Поясним механизм возникновения и действия на примере взаимодействия двух молекул А и В ( рис.1.3), которые для упрощения пусть не имеют каких либо постоянных дипольных моментов или зарядов. Но электроны в атоме или молекуле постоянно движутся относительно ядер. В результате этого движения мгновенное положение центра электронного облака не совпадает точно с центром положительно заряженных зарядов и в молекуле появляется отличный от нуля электрический дипольный момент *. При этом усредненный по времени суммарный дипольный момент изолированной молекулы остается равным нулю, но при сближении молекул А и В до расстояния rАВ мгновенный дипольный момент *А молекулы А создает в центре молекулы В электрическое поле с напряженностью Е = 2 *А /rАВ3, т.е. поляризует молекулу В. В результате в молекуле В возникает мгновенный дипольный момент *В = ВЕ, где В – электронная поляризуемость молекулы В. Одновременно молекула В наводит по тем же причинам дипольный момент в молекуле А. В результате образуется пара притягивающихся взаимно индуцированных диполей, из-за чего этот тип взаимодействия часто называют индуцированным диполь-дипольным взаимодей-ствием. Р.Фейнман [2] этот тип взаимодействия называет чистым ван-дер-ваальсовским. Более строгий квантово-механический вывод основан на модели взаимодействия двух гармонических осцилляторов, обладающих зарядом и поляризуемостью.

Этот тип взаимодействия универсален, проявляется независимо от приро-ды и ориентации молекул, наличия электростатических зарядов и т.д.. Согласно квантово-механическим расчетам Лондона, а позже Кирквуда и Мюллера, потенциал дисперсионного взаимодействия пары сферических молекул описыва-ется уравнением:

фd = -С/r6 (1.5)

где С = (3/2)А В [IA IB] /[ IA + IB ] по Лондону и С = 6 mc2 (А В)/(А /А+ В /B ) по Кирквуду и Мюллеру. В этих выражениях I– поляризуемости, Ii – потенциал ионизации, iдиамагнитные восприимчивости взаимодействующих атомов или молекул, m–масса электрона, с–скорость света.

Для расчета константы дисперсионного взаимодействия С предложен ряд других выражений, все они дают несколько различающиеся результаты, что обусловлено использованием разных квантово-механических приближений (осо-бенностей учета влияния электронов внутренних оболочек и т.д.). Кроме того, уравнения типа (1-5) включают лишь первый член разложения соответствующих функций. В более общем случае вводятся члены, соответствующие индуцирован-ному диполь-квадрупольному взаимодействию, пропорциональному С2/r8, инду-цированному квадруполь-квадрупольному взаимодействию, пропорциональному С3/r10 и т.д., но оценки показывают, что вклад члена С2 обычно не превосходит 10 – 20%, члена С3 – 1-3% и т.д. Можно также отметить, что все расчеты констант дисперсионного взаимодействия основаны на предположении, что взаимодействующие частицы находятся на расстоянии, при котором эффекты отталкивания электронных оболочек пренебрежимо малы. Эти некорректности обычно обходят полуэмпирическим подбором значений констант, приводящим к согласованию результатов расчета и эксперимента.

Важнейшими компонентами дисперсионного взаимодействия являются значения поляризуемости I, выражающие способность электронных оболочек деформироваться под действием электрического поля Е. Отметим, что i имеет размерность см3 и величину порядка значений объема оболочки молекулы, рассматриваемой как проводящая сфера радиуса rm, т.е. i ~10-24 см3. Cледова-тельно, чем больше электронов в молекуле, тем больше ее объем и выше поляризуемость.

В группах близко расположенных взаимодействующих молекул происхо-дит самосогласование флуктуаций электронной плотности всех партнеров, обеспечивающие взаимодействие каждой произвольно выбранной молекулы с соседями и соответствующее взаимное притяжение. Поэтому для расчета суммар-ного потенциала взаимодействия произвольно выбранной молекулы с другими молекулами вне зависимости от наличия зарядов, постоянных дипольных или квадрупольных моментов необходимо просуммировать все парные взаимодейст-вия, быстро убывающие с расстоянием (достаточно корректный расчет требует суммирования порядка 103–104 парных взаимодействий). Полная потенциальная энергия взаимодействия молекулы адсорбата с адсорбентом обычно рассчитыва-ется как сумма энергий взаимодействия этой молекулы с каждым атомом решетки адсорбента :

Ф дисп =-С i(1/ri6 ) (1.6)

где i – номер атома адсорбента. Такие суммы, часто используемые в адсорб-ционных расчетах, называются решеточными (суммирование по решетке атомов адсорбента). Для приближенных расчетов Лондон суммирование заменял на интегрирование. В этом случае, принимая, что средняя атомная плотность адсор-бента равна , а в элементе объема dV, содержится dV атомов адсорбента, энергия взаимодействия молекулы адсорбата с этим объемом приближенно равна

Фдисп (z)=-С  dV /ri6 -(1/6) C/z3 (1.7)

где z – среднее расстояние между молекулой адсорбата и поверхностью.

Классификация А.В.Киселева [5] относит к неспецифическим межмолеку-лярным взаимодействиям и индукционное взаимодействие, которое возникает при сближении нейтральной молекулы с заряженной, например, ионом, который индуцирует диполь в нейтральной молекуле. Если поляризуемость нейтральной молекулы В равна В, а заряд иона A равен qA, то дипольный момент, индуцированный в молекуле В, равен ВqA/r2, где r – расстояние между центрами молекулы и иона. Энергия такого взаимодействия между зарядом и наведенным диполем (взаимодействие ион- индуцированный диполь) равна

(1.8)

Аналогично, энергия взаимодействия между постоянным точечным диполем А и наведенным в нейтральной молекуле диполем В равна

F инд, = -А В (3Соs2+1)/2r6 (1.9)

где угол, между осью диполя и линией, соединяющей центры взаимо-действующих молекул (взаимодействие диполь-индуцированный диполь).

По аналогичной схеме происходит взаимодействие постоянный квадру-поль–индуцированный диполь и т.д.. Следует отметить некоторую условность отнесения подобного типа индукционных взаимодействий к неспецифическим, т.к., с одной стороны, этот тип взаимодействия также универсален как и дисперсионное взаимодействие, но, с другой, – не полностью аддитивен. Так, например, диполь, индуцированный катионом, одновременно отталкивается расположенными на поверхности анионами. Более строго, индукционный тип взаимодействия является переходным от неспецифических к специфическим взаимодействиям.

1.7.Специфические взаимодействия.

Этот класс включает обширную группу межмолекулярных взаимодейст-вий, при которых происходит ориентационное электростатическое взаимодейст-вие молекул, содержащих ионы, полярные группы или -электроны. К этой же группе по А.В.Киселеву относится адсорбция с образованием водородных связей, лигандообменных комплексов и комплексов с переносом заряда, т.е. формы адсорбции, которые вполне могут быть отнесены к слабым и даже сильным формам хемосорбции. В целом специфическая адсорбция занимает промежуточ-ную область между физической и химической адсорбцией. Рассмотрим кратко основные наиболее “физические” формы ориентационного электростатического взаимодействия. Это:

кулоновское взаимодействие заряженных ионов А и В

Fс = qAqB/r (1.10)

где qA и qB – заряды ионов, r – расстояние между их центрами, знак + для одноименных, минус – разноименных зарядов;

взаимодействие иона А с диполем В:

Fс = qA B CоsB /r2 (1.11)

где B – дипольный момент молекулы B, B – угол между осью диполя и линией, соединяющей центры взаимодействующих молекул;

взаимодействие ионa A c квадруполем QВ молекулы В:

Fсq= qA QB (3Cos2B-1)/4r3 (1.12)

диполь-диполь взаимодействие двух полярных молекул А и В:

F=-AB[2CosА CosB - SinА SinB] Cos(А-B)/r3 (1.13)

взаимодействие диполь А - квадруполь QB молекул А и В:

ФQ= 3 А QB f1 (B,B,А,B )/ 4r4 (1.14)

взаимодействие квадруполь-квадруполь QA и QB:

ФQQ= 3 QА QВ f2 (А, B, А, B )/16r5 (1.15)

Силы взаимодействия во всех этих случаях, кроме чисто кулоновского, зависят от взаимной ориентации диполей или квадруполей, выражаемой соответ-ствующими углами i и i между осью диполя (квадруполя) и линией, соеди-няющей центры взаимодействующих молекул. Поэтому такой тип специфи-ческого взаимодействия иногда называют ориентационным (это название не очень удачно, т.к. даже при чисто дисперсионном взаимодействии молекул сложной формы возникает некоторая оптимальная взаимная ориентация, которая соответствует максимальному потенциалу взаимодействия).

Далее для полноты систематизации типов межмолекулярных взаимодейст-вий следовало бы рассмотреть водородную связь, которая слабее одинарной ионной и химической ковалентной, но сильнее обычных сил ван-дер-ваальсов-ского взаимодействия. Такая связь возникает, например, при адсорбции воды, спиртов, эфиров, аминов и др. на адсорбентах, поверхность которых покрыта гидроксильными группами (например, на силикагеле с гидратированной поверхностью). В этих случаях образуются молекулярные комплексы с водород-ной связью при одновременном сохранении неспецифического дисперсионного и индукционного взаимодействия.

Специфические взаимодействия проявляются также при адсорбции и дру-гих молекул с периферическим сосредоточением электронной плотности, напри-мер, имеющих -электронные связи, а также на поверхностях, несущих гидро-ксильные группы или катионы. При адсорбции молекул, обладающих электрон-донорными или электрон-акцепторными центрами на апротонных кислотных центрах или полупроводниках соответствующих типов часто возникает донорно-акцепторное взаимодействие. При этом обычно образуются непрочные комплек-сы с сравнительно небольшой энергией связи, образование высокопрочных комплексов уже относят к явной хемосорбции, хотя в общем случае сильная специфическая “физадсорбция” постепенно переходит в слабую “хемосорбцию”. Образование прочной химической связи с появлением поверхностного хими-ческого соединения всегда относят к хемосорбции.

В реальных ситуациях проявляется сложное комплексное взаимодействие всех составляющих, которое наиболее подробно изучено лишь в физико-химиии кластеров, образующихся в гомогенных средах. Только в этом случае можно изучать межмолекулярные взаимодействия в “чистом” виде, исключая осложнения, связанные с гетерогенностью поверхности, использовать обширные возможности разновидностей масс-спектрометрии и многих других физико-химических методов. В результате таких исследований, например, показано, что в кластерах, состоящих из катиона щелочного металла, окруженного лигандами, прочность связей падает в ряду: диметокисиэтан>NH3 >H2O >SO2 >CO2 >CO HСl >N2 CH4, причем, например, NH3 и SO2 имеют близкие значения диполь-ного момента и поляризуемости, но квадрупольный момент SO2 увеличивает составляющую отталкивания, которая отсутствует в случае NH3; молекула НСl имеет больший дипольный момент, чем СО, но это преимущество компенсиру-ется большей поляризуемостью СО и т.д. Молекулы воды, благодаря дипольным моментам и Н-связям, склонны образовывать крупные кластеры типа Н3О+2О)20, стабилизированные водородными связями в виде пентагональных додекаэдров, сольватирующих центральный ион Н3О+, причем водородные связи являются стабилизатором структуры такого комплекса

1.8. Основные типы адсорбатов и адсорбентов по классификации А.В.Киселева.

Здесь следует подробнее остановиться на упоминавшейся выше классифи-кации А.В.Киселева, согласно которой адсорбаты можно условно разделить на 4 основных группы: А, В, С и D.

К группе А относятся молекулы со сферически симметричными электроными оболочками. Это атомы благородных газов и насыщенные углеводороды, атомы углерода в которых имеют только -связи. В отсутствии химических реакций такие молекулы взаимодействуют друг с другом или любым адсорбентом только за счет неспецифического взаимодействия (дисперсионного с возможным вкладом индукционного ).

К группе В отнесены полярные молекулы, имеющие фрагменты с неподелен-ными парами электронов или -связями, т.е. обладающие локально сосредоточен-ной электронной плотностью. Это, например, молекулы азота, имеющие большие квадрупольные моменты, ненасыщенные и ароматические углеводороды, а также молекулы, обладающие свободными электронными парами, которые имеют, например, атомы кислорода в эфирах или кетонах, атомы азота в третичных аминах, пиридине и нитрилах. В случае сложных молекул места сосредоточения электронной плотности для обеспечения доступности взаимодействия с поляр-ными группами других молекул должны располагаться преимущественно на периферии. Если партнер, взаимодействующий с молекулами этой группы, имеет положительный заряд, локализованный в группах малого размера – нап-ример, в виде катионов или протонизированного водорода в ОН.группах кислого типа, то осуществляется специфическое взаимодействие типа диполь-ион, ди-поль-диполь. Возможно и образование комплексов с частичным переносом заряда. Взаимодействие молекул типов А и В остается неспецифическим, а взаимодействие между молекулами группы В может дополнительно включать значительный вклад специфического взаимодействия типа диполь-диполь в молекулах кетонов и нитрилов.

К группе С отнесены молекулы, на периферии которых сосредоточен положи-тельный заряд, а избыток электронной плотности рассредоточен на соседних связях. К этой группе относятся, например, металлоорганические соединения типа LiCH3. Молекулы этой группы взаимодействуют с молекулами группы А неспецифически, а с молекулами групп С и В (при благоприятной их геометрии) – специфически. Вследствии высокой химической активности таких молекул их межмолекулярные нехимические взаимодействия пока мало изучены.

К группе D отнесены молекулы, в которых электронная плотность сконцент-рирована на одних группах и понижена на других. Сюда относятся, например, спирты, вода, первичные и вторичные амины ( третичные А.В. Киселев относит к группе В). Взаимодействие таких молекул с молекулами группы А остается неспецифическим, а с молекулами групп В, С и D, наряду с неспецифическим, обычно включает и значительную долю специфического взаимодействия. Кроме диполь-диполь, диполь-квадруполь и др. взаимодействий возможны и более сложные направленные взаимодействия типа образования водородной связи, донорно-акцепторного или связанного с комплексообразованием.

С точки зрения этой классификации специфические взаимодействия во всех слуачаях дополняют неспецифические, но относительные вклады каждого типа определяются структурой и ориентацией взаимодействующих молекул. Так, в случаях молекул воды и низших спиртов вклад специфического взаимодейст-вия весьма велик, но в спиртах с ростом длины углеводородной цепи относи-тельный вклад такого взаимодействия падает из-за роста составляющих дисперсионного взаимодействия. При одинаковом числе атомов углерода в цепи способность к специфическому взаимодействию растет с ростом числа функци-ональных групп и т.д.

Адсорбенты А.В. Киселев классифицирует по тому же принципу, рассмативая их как большие молекулы-партнеры в межмолекулярном взаимодействии. Специфическое взаимодействие при этом связано с химией и геометрией поверхности адсорбента. Здесь условно выделено три основных класса адсорбентов – неспецифические адсорбенты типа I и специфические типов II и III.

Адсорбенты типа I – неспецифические неполярные адсорбенты, на поверх-ности которых нет ионов или других групп, способных к специфическому взаимодействию. К этому классу отнесены адсорбенты типа насыщенных углево-дородов, многие полимеры, кристаллы благородных газов, а также чистый нитрид бора и, несколько условно, – обработанная водородом и не содержащая примесей графитизированная термическая сажа (ГТС), поверхность которой образована в основном элементами базисной грани графита с насыщенными атомами углерода. Адсорбция на таких адсорбентах, не осложненная химичес-ким взаимодействием, обычно мало зависит от локализации электронной плотности в молекулах адсорбатов всех четырех типов, взаимодействие, как правило, является неспецифическим.

Адсорбенты типа II – специфические адсорбенты с локализованными на их поверхности положительными зарядами или другими элекронно-акцепторными центрами. Это, например, соли, в которых положительный заряд сосредоточен в выдвинутых на поверхность катионах с малыми радиусами, а отрицательный распределен в больших комплексных анионах (например, BaSO4, цеолиты и другие алюмосиликаты ). К этому же типу отнесены адсорбенты, на поверхности которых расположены функциональные группы протонных кислот ( например, гидроксилированная поверхность кремнеземов), а также адсорбенты с апротон-ными поверхностными кислотными центрами. В отсутстии химических реакций молекулы группы А адсорбируются на таких поверхностях неспецифически, а групп В и D – специфически (адсорбция молекул группы С мало исследована). Доля вклада специфической адсорбции зависит от химической и геометрической структуры адсорбата и адсорбента. Так, этот вклад относительно мал, если поверхность ионных кристаллов образована гранями с одинаковой концентра-цией чередующихся положительных и отрицательных ионов равного заряда и близких размеров (например, грань (100) кристаллов NaCl или MgO). Но доля специфической адсорбции резко возрастает, если поверхность образована, например, многозарядными катионами малых размеров и большими комплекс-ными анионами. В этом случае на поверхности образуются локально сосредо-точенные положительные заряды, в то время как отрицательные заряды рас-средоточены по внутренним связям больших анионов. Ярким примером адсорбентов типа II являются цеолиты, где отрицательный заряд распределен по многочисленным анионам кислорода, а положительный – на обменных катионах малого размера. Здесь определяющее значение имеет число и заряд катионов, а также их доступность для адсорбата. Отметим, что перевод в Н-форму сущест-венно снижает неоднородность электростатического поля, в том числе из-за ограниченной доступности протонов, “погруженных” в углубления между тремя ионами кислорода. Однако, при этом на поверхности возникают различные кислотные центры.

Адсорбенты типа III – cпецифические адсорбенты, имеющие отрицательные заряды на поверхности. К таким адсорбентам можно отнести грани кристаллов, образованные анионами, поверхность полимеров с выступающими нитрильными, карбонильными, эпокси- и другими группами с отрицательными зарядами, а также базисные грани галогенидов двухвалентных металлов типа NiCl2, CoCl2, поверхность которых образована отрицательно заряженными анионами. Адсорбционные поверхности такого типа можно также получать нанесением плотных монослоев молекул группы В, содержащих группы -CN, N или -СО, органические основания и др. После такого нанесения (или химической “прививки”) на поверхности адсорбента появляются группы, несущие атомы кислорода с неподеленными электронными парами эфирных, карбонильных или карбоксильных групп, атомы азота третичных аминов, -связи, непредельные или ароматические соединения и т.д.

Главным партнером межмолекулярного взаимодействия со стороны адсорбента при физадсорбции является непосредственно внешний слой его атомов или молекул. Так, например, расчеты дисперсионного взаимодействия в системе Ar/графит показывают, что учет взаимодействия с вторым (от поверх-ности) слоем углерода увеличивает энергию взаимодействия менее, чем на 10%, с третим слоем – на 3 %. и т.д.. Поэтому осаждение на поверхности монослоя адсорбата обычно приводит к существенной модификации удельных адсорбци-онных свойств поверхности, наиболее стабильной при прочной хемосорбции модификатора, но вполне приемлимой для практических целей и при физад-сорбции с достаточно интенсивным взаимодействием. Соответствующий подбор модификатора позволяет полностью изменять адсорбционные свойства. Такая модификация наиболее широко используется в адсорбционной хроматографии для оптимизации адсорбционного взаимодействия, повышающего эффективность разделения [5].

1.9. Расчеты потенциала взаимодействия

Суммарный потенциал .взаимодействия пары молекул (его часто называют парным потенциалом) в общем случае описывается уравнениями типа:

F(r)= -i Fatr (r) + i Frep ® (1.16)

где член i Фatr( r ) соответствует сумме сил притяжения, второй член iФrep (r) – сумме сил отталкивания, а зависимость суммарного потенциала Ф(r) от межмолекулярного расстояния r имеет вид типа показанного на рис. 2. Обычно это уравнение записывают в более простой форме:

F(r)= -Сr-n + Br-m (1.17)

соответствующей уравнениям (1.3) и (1.5). Наиболее часто используемая форма этого уравнения, называемая потенциалом Леннард-Джонса (сокращенно ЛД или потенциал 6-12), имеет вид

Ф(r)= -Сr-6 + Br-12 (1.18)

и обычно записывается в форме

F(r)= -4[ (/r)12 + (/r)6 ] (1.19)

где =(В/С)1/6 -межатомное (межмолекулярное) расстояние, на котором величина потенциала F(r)=0, а глубина потенциальной ямы, соответст-вующая межатомному расстоянию RVV =2B/C. Размеры RVV и связаны соотношением RVV / = 21/6 1.22 и определяются дифференцированием уравнения (1.19).

Определенный таким образом размер RVV равен сумме ван-дер-ваальсов-ских радиусов взаимодействующих атомов или молекул, это ближайшее равно-весное межмолекулярное расстояние при физических взаимодействиях, напри-мер, в молекулярных кристаллах, жидкостях и т.д. Размер равен сумме так называемых кинетических или Леннард-Джонсовских радиусов взаимодейст-вующих атомов или молекул. Это минимальное расстояние, на которое эти молекулы могут самопроизвольно сближаться, дальнейшее сближение требует преодоления сил отталкивания электронных оболочек.

Более общая форма этого уравнения (1.17) по аналогии также может быть преобразована к виду

Ф(r)= -[/(n-m)][(nn/mm)1/(m-n)][(/r)n + (/r) m] (1.20)

c тем же смыслом параметров и , в этом случае

(/RVV )=(n/m)1/(m-n) , (RVV)m-n =(m/n)(B/C)

Суммарный потенциал взаимодействия F(r) молекул адсорбата с поверх-ностью адсорбента и между собой (при больших заполнениях поверхности) определяется суммированием всех парных взаимодействий. Такую сумму в общем виде можно записать как

F(r)=iJ FiJ(ri) (1.21)

где J – тип взаимодействия, i–расстояние, соответствующее парному взаимо-действию, а получаемые графики подобны показанным на рис.1.2. Поверхность адсорбента, как указывалось выше в разделе 1.6, обычно задается в виде модельной решетки с фиксированным расположением атомов адсорбента в узлах решетки. Решетка может быть регулярной или нерегулярной, с одинаковыми или разными характеристиками центров адсорбции, одномерной, двумерной, трехмерной и т.д. В таких расчетах часто используется процедура полуэмпири-ческой стыковки параметров взаимодействия, вводятся дополнительные члены для учета специфических взаимодействий и т.д. К таким расчетам мы вернемся в лекции 6, а сейчас рассмотрим основные различия между химической и физической адсорбцией [6,7].

1.10. Основные различия между химической и физической адсорбцией.

Cначала проиллюстрируем эти различия на зависимости потенциала взаимо-действия F(r) от межатомного расстояния, r ( рис. 1.4). Такой метод наглядной иллюстрации различий между химической и физической адсорбции впервые предложен Леннард-Джонсом в 1932 г. Пусть для конкретности эти графики условно изображают адсорбцию кислорода на платине. График А соответствует рассмотренной выше физической адсорбции. Здесь глубина потенциальной “ямы” связана с теплотой адсорбции, которая при физадсорбции обычно близка теплоте конденсации адсорбтива ( в случае кислорода ~7-10 кДж/моль). При ван-дер-ваальсовском радиусе атома кислорода ~0.140 нм и платины ~ 0.138 нм суммарный размер RVV= 0.278 нм. Дальнейшему сближению препятствует отталкивание электронных оболочек.

График В построен для некоторой условной ситуации, когда молекула адсорбтива на бесконечном расстоянии от поверхности диссоциирует на два атома и в результате имеет избыточную энергию, равную энергии диссоциации. Этой избыточной энергии как правило достаточно для преодоления сил отталки-вания электронных оболочек и сближения с поверхностными атомами вплоть до образования химической связи. Образованию связи соответствует глубокий минимум на кривой В, пропорциональный теплоте хемосорбции, которая в системе O/Pt cоставляет ~280-300 кДж/моль. В этом случае межатомное расстояние Rx, оцененное как сумма ионных радиусов (0.064 нм для Pt и 0.136 нм для кислорода) близко 0.2 нм. В этом случае теплота хемосорбции в 30-40 раз больше теплоты физадсорбции, а межатомное расстояние в 1.4 раза меньше. В таблице 1 приведены результаты аналогичных оценок для модельных ситуаций физической и химической адсорбции углерода на углеродной поверхности, с образованием одинарных, двойных и тройных связей при хемосорбции.

Таблица1.1

тип сорбции

Rх, нм

Fmin кДж/моль

RVV/R

Фminф

физадсорбция С/С

0.340

~20

1.0

1.0

хеморбция С-С

0.154

3348

2.2

17.4

С=С

0.133

6620

2.6

31

СС

0.120

8882

2.8

44

В этой таблице RVV/Rх – отношение равновесных межатомных расстояний при физадсорбции (RVV) и хемосорбции (Rх), которое в данном примере изменяется в 2-2.8 раза, а Fmin / Fф – отношение потенциалов взаимодействия (FФ – потенциал при физадсорбции, Fmin - при хемосорбции), которое изменяется в 20–40 раз. Различие энергий взаимодействия приводит к столь же сущест-венной разнице энтропий адсорбции и, соответственно, степеней свободы адсор-бированных молекул. Так, при физадсорбции молекула может терять лишь способность к поступательному движению перпендикулярно к поверхности, при хемосорбции могут ограничи-ваться и колебательные степени свободы.

Из рисунка 1.4 также следует, что переход от кривой 1 к кривой 2 связан с преодолением потенциального барьера, высота которого в первом приближении определяет энергию активации хемосорбции. При этом энергия активации для перехода от физадсорбции к хемосорбции обычно ниже энергии, необходимой для активации в газовой фазе. Типичная хемосорбция почти всегда активиро-вана, и эти два термина иногда даже отождествляют (активированная адсорбция есть хемосорбия). Далее мы покажем, что в общем случае такое отождествление не верно. При наличии нескольких форм хемосорбции, которым соответствуют разные минимумы потенциала и, соответственно, разные межатомные расстоя-ния (см. табл.1– образование одинарных, двойных и тройных связей), между этими формами также возможны активационные барьеры.

Сильные возмущения адсорбата при хемосорбции сопровождаются такими же сильными возмущениями приповерхностного слоя атомов адсорбента. В результате поверхность при сильной хемосорбции может радикально реконстру-ироваться, т.е. перестраиваться. Поэтому при хемосорбции адсорбент и адсорбат необходимо рассматривать как единую квантово-механическую систему. При физадсорбции в первом приближении адсорбент и адсорбат допустимо рассматри-вать как две независимых системы, возмущения в приповерхностном слое относительно слабы, поэтому структура адсорбента при физадсорбции обычно рассматривается как инертная.

Однако, как показано выше, существует многообразие форм адсорбции и в общем случае возможен достаточно плавный переход от идеальной физадсорб-ции, обусловленной дисперсионными силами, к хемосорбции, обусловленной химическими поверхностными реакциями. Между этими предельными формами адсорбции возможны различные промежуточные типы специфической адсорбции и слабой хемосорбции. Поэтому часто затруднительно найти экспериментальные критерии, достоверно отличающие специфическую адсорбцию от слабой хемо-сорбции. На практике используется ряд условных критериев, совокуность которых обычно позволяет отнести исследуемую форму адсорбции к преимущест-венно физической или химической [6]. Рассмотрим эти критерии.

а) Теплоты адсорбции. Теплоты хемосорбции по порядку величин близки теплотам химических реакций и обычно превышают 80–100 кДж/моль. Теплоты физадсорбции обычно близки теплотам конденсации адсорбтивов в жидкость и часто находятся в пределах 10-50 кДж/моль. Однако, например, теплоты адсорбции первых порций паров воды на цеолитах могут достигать 80–100 кДж/моль из-за взаимодействия диполей молекул воды с катионами в цеолите. Молекулы воды при этом сохраняют индивидуальность и десорбируются в том же виде, это случай сильной специфической адсорбции. Но в литературе описаны и случаи эндотермической хемосорбции, например, диссоциативной хемосорб-ции Н2 на стекле, где эндотермичность адсорбции компенсируется ростом энтро-пии свободно мигирирующих по поверхности атомов водорода.

б) Зависимость адсорбции от температуры. Физадсорбция обычно происхо-дит при сравнительно низких температурах, а повышение температуры, как правило, снижает величины адсорбции. Для хемосорбции характерны более высокие температуры и более сложная зависимость величин адсорбции от температуры. Равновесные величины хемосорбции с ростом температуры, как и при физадсорбции, снижаются. Но в температурном диапазоне, где достижение равновесия лимитируется энергией активации, повышение температуры сопро-вождается ростом величин хемосорбции. Этот эффект наглядно проявляется при измерении изобар адсорбции, т.е. зависимости величин адсорбции а от температуры Т при постоянном давлении адсорбтива Р. Характерный вид таких изобар показан на рис.1.5. Здесь кривая А соответствует равновесной изобаре физадсобции, экспоненциально убывающей с ростом Т. Кривая В соответствует равновесной (обратимой) изобаре хемосорбции, расположенной в области более высоких температур. Переход от физадсорбции к хемосорбции осуществляется по пунктирной кривой С, это область неравновесной адсорбции, лимитируемой энергией активации хемосорбции или десорбции. Форма этой кривой зависит от направления процесса (повышение или снижение Т) и времени выдержки до установления квазиравновесия. Эту область часто называют областью необрати-мой адсорбции, т.к. в отличие от области А, здесь для полной десорбции недостаточно простого вакуумирования. Из-за малой скорости десорбции компонента, хемосорбированного в количестве а, изобара десорбции смещается на величину а относительно кривой А.

Но увеличение адсорбции с температурой при Р=Const также не является однозначным доказательством именно хемосорбции. Физическая адсорбция в микропористых системах, имеющих поры или входы в них (“окна”) молеку-лярных размеров, часто лимитируется активированной диффузией через такие окна. Типичный пример – адсорбция N2, Ar или СО на цеолите NaA, которые при 77К – обычной температуре измерений адсорбции азота или аргона – адсорбируются только на внешней поверхности кристаллов цеолита, при повышении температуры величины адсорбции растут до максимума при 170-200К, а далее снижаются в соответствии с нормальной формой равновесных изобар адсорбции.

Физадсорбцию и хемосорбцию иногда различают как процессы, происходя-щие, соответственно, при относительно низких и высоких температурах. Но такое определение без измерений изобар адсорбции в широкой температурной области также является весьма нестрогим. Например, физадсорбция кислорода и азота при комнатных температурах в микропористых системах происходит в столь заметных количествах, что на этом основаны современные методы разделе-ния воздуха. Но в этом случае температура физадсорбции на ~2000 выше темпе-ратуры кипения и на ~1500 выше критической для таких адсорбативов, поэтому такая температура в данном случае вряд ли может быть названа относительно невысокой. Кстати, адсорбция воды на цеолитах заметна даже при ~500K. Наконец, известны и случаи диссоциативной хемосорбции при весьма низких температурах.

с) Специфичность адсорбции также часто используется в качестве критерия для установления форм адсорбции. Но, как следует из изложенного выше, хемосорбция практически всегда специфична, а физадсорбция может быть полностью неспецифична лишь при соответствующем подборе адсорбента и адсорбтива ( на чем основано широкое использование физадсорбции для измере-ния удельной поверхности и других текстурных характеристик катализаторов и адсорбентов).

d).Форма изотерм адсорбции ( т.е. зависимостей величин адсорбции от давления паров адсорбтива при постоянной температуре) также в ряде случаев может быть использована в качестве критерия. Хемосорбция обычно заверша-ется монослойным заполнением и имеет в таких случаях форму так называемых ленгмюровских изотерм или изотерм I типа, которые мы рассмотрим в следую-щей лекции, для физадсорбции характерен более богатый ассортимент форм изотерм, но этот ассортимент включает и ту же форму ленгмюровских изотерм, которая характерна для адсорбции на микропористых адсорбентах с малой поверхностью более крупных пор.

е) Спектроскопические и другие физические методы. Широкие возможности для исследования адсорбции дает использование арсенала современных спектро-скопических методов (ИКС, ЯМР, ЭПР, ЭСХА и т.д.) [7]. Эти методы по своей сущности основаны на взаимодействии излучения или потока электронов с веществом и квантово-механических переходах в молекулярных структурах адсорбата и адсорбента и составляющих их атомов и ядер. В результате эти методы чувствительны к разного рода изменениям в этих структурах, измерение интенсивности соответствующих спектров, положения и ширины линий, различ-ных характерных химических сдвигов и т.д. позволяют детально исследовать механизмы и энергетику межмолекулярных взаимодействий при адсорбции. Полезнейшая информация может быть получена и при использовании таких физических методов, как измерение работы выхода электронов, электронная микроскопия, рентгенография и т.д., особенно в условиях измерений in situ, т.е. в ходе адсорбции [7].

Современные адсорбционно-каталитические исследования проводятся, как правило, при использовании комплекса методов, сочетающих классические адсорбционные измерения с другими физико-химическими. Это – единственный путь получения однозначных и достоверных результатов, т.к. универсального метода исследования всей сложности явлений, происходящих на поверхности, нет, и ,по-видимому, быть не может.

1.11. Литература, использованная в лекции 1.

1. И.О.Гиршефельдер, К.Ф.Кертис, и Р.Б.Берд, Молекулярная теория газов и жидкостей, ИЛ, М. 1961.

2. Р.Фейнман, Р.Лейтон, и М.Сондос, Фейнмановские лекции по физике, Мир, М.,1977, т.1 (с.221)

3. Ч.Киттель, Введение в физику твердого тела, Наука, М., 1978.

4. С.Моррисон, Химическая физика поверхности твердого тела, Мир. М.,1980.

5. А.В.Киселев, Межмолекулярные взаимодействия в адсорбции и хромато-графии, Высшая школа, М., 1986.

6. Г.К.Боресков, Гетерогенный катализ, Наука, Новосибирск,1986.

7. G.A.Somorjai, Introduction to Surface Chemistry and Catalysis, John Wiley & Sons, Inc., N.Y.,1994.

1В общем случае при N >>106 значения дисперсии D связаны с удельной поверхностью Аm единицы массы конденсированной фазы уравнением D = АmMkS‘/N, где М- атомный ( молекулярный) вес, kS‘ = m-1, где m - площадка, приходящаяся на один атом поверхности.

2






Лекция 1. Введение в общую теорию поверхностных явлений
Учебный материал
© nashaucheba.ru
При копировании укажите ссылку.
обратиться к администрации