Дымков А.М. Расчет и конструирование трансформаторов - файл n1.doc

приобрести
Дымков А.М. Расчет и конструирование трансформаторов
скачать (6548 kb.)
Доступные файлы (1):
n1.doc6548kb.23.08.2012 22:31скачать

n1.doc

1   2   3   4   5   6   7   8   9   ...   19

ГЛАВА IV

РАСЧЕТ РЕЖИМА ХОЛОСТОГО ХОДА ТРАНСФОРМАТОРА


§ 4.1. ЭКСПЛУАТАЦИОННЫЕ ПАРАМЕТРЫ (ХАРАКТЕРИСТИКИ) ХОЛОСТОГО ХОДА ПО ГОСТу: ПОТЕРИ И ТОК ХОЛОСТОГО ХОДА

Режим работы трансформатора, когда его первичная обмотка включена в сеть с переменным напряжением, а вторичная обмотка разом кнута, называется режимом холостого хода трансформатора. При холостом ходе трансформатор только возбужден, т. е. на вторичной обмотке имеется напряжение, но полезную нагрузку трансформатор не несет.

Режим холостого хода используется, в частности, при испытании готового трансформатора. При так называемом опыте холостого хода определяются некоторые из его эксплуатационных параметров (характеристик), а именно:

а) потери холостого хода Рх;

б) ток холостого хода t0;

в) коэффициент трансформации К.

Потери и ток холостого хода силовых трансформаторов нормированы соответствующими ГОСТами. Их значения были приведены в табл. 2.1 и 2.2.

Правильно рассчитанный и изготовленный силовой трансформатор должен иметь характеристики в пределах допустимых значений, предусмотренных ГОСТами. Однако значения характеристик, которые в ГОСТах не ограничены нижними пределами, например потери и ток холостого хода, не должны на много отличаться в меньшую сторону от их нормированных значений, так как это указывало бы на недоиспользование активных материалов и. следовательно, на излишнюю стоимость трансформатора.

В связи с этим в задачу учащегося, а на заводе-изготовителе трансформаторов — расчетного инженера входит умение правильно рассчитать трансформатор с тем, чтобы, кроме получения его основных пара метров — мощности и напряжений — он также имел бы значения характеристик, близкие к нормированным ГОСТами.

§ 4.2. КОЭФФИЦИЕНТ ТРАНСФОРМАЦИИ


Согласно определению коэффициентом трансформации К называется отношение первичной и вторичной э. д. с. равное отношению

чисел витков обмоток,

К=Е12=?1/?2

Так как падения напряжения в сопротивлениях обмоток силовых трансформаторов при холостом ходе очень малы, то обычно считают, что э. д. с. и напряжения соответствующих обмоток равны, т. е.

Е1?U1 и Е2 = U2

и, следовательно,

К=U1/U2 (4.1)

§ 4.3 ОПРЕДЕЛЕНИЕ ВЕСА МАГНИТОПРОВОДА


Для определения веса стали магнитопровода должны быть известны его основные геометрические размеры: сечения стержня FCT и ярма FЯ , высота окна Н и расстояние между осями стержней МО. Расчет сечений стержня и ярма был дан в § 3.1.

Размеры Н и МО определяются исходя из размещения обмоток в окне магнитопровода.

Высота Н окна равна длине Но обмотки плюс изоляционные расстояния до ярма по концам обмотки (рис. 4.1), DВН — наружный диаметр обмотки ВН,



Рис. 4.1. Изоляционные рас стояния до ярма и между об мотками соседних фаз

Расстояния l0 до верхнего и нижнего ярм выбираются по таблицам 13.1 и 13.4. В случае необходимости установки нажимных колец в трансформаторах мощностью 1000 ква

и более расстояние до верхнего ярма увеличивается на 65 мм. В некоторых случаях, например, при необходимости вывода концов обмотки НН большого сечения, расстояние до ярма по конструктивным соображениям увеличивается.

Расстояние между осями стержней МО, как это видно из рис. 4.1, равно наружному диаметру обмотки ВН плюс изоляционное, расстояние а22 между обмотками ВН соседних стержней, определяемое по табл. 13.4.

Вес стали в стержнях

GCT = c?СFCTН•103 кГ,

где с — число стержней (для трехфазного трансформатора с = 3); ?С— удельный вес электротехнической стали (горячекатаная имеет ?С— 7,55 кГ/дм3 и холоднокатаная — ?С= 7,65 кГ1дм3); FCT — активное сечение стержня, см2; Н — высота стержня, см.

Данная формула справедлива для случаев применения ярма прямоугольной или ступенчатой формы со ступенями с внешней стороны магнитопровода.

Вес G3 стали в ярмах ввиду несколько более сложной их геометрической формы определяется как сумма весов основных частей ярм Я и их частей G΄΄Я, находящихся в углах магнитопровода.

Вес основных частей (для трехфазного магнитопровода)

G'Я = 4?С FСТ МО•10-3 кГ. (4.2)

Вес частей в углах при прямоугольных ярмах

G'Я = 2?С FСТ hЯ •10-3 кГ. (4.3)

где hЯ— высота ярма (ширина пластин), см.

Если ярма имеют ступенчатую форму, то вес углов магнитопровода приходится считать по отдельным пакетам, предварительно определяя их объемы.

Например, при часто применяемых двухступенчатых ярмах и при числе ступеней 5 или 6 толщина большего пакета ярма принимается

bЯ1 = b1 + 2b2.

Тогда вес углов

G'Я = 2?С 10-3 [FСТ hЯ2 + F'СТ (hЯ1 - hЯ2 )] кГ, (4.4)

где hЯ1 и hЯ2 — высоты большего и меньшего пакетов ярма, см;

F'СТ — активное сечение двух средних (наибольших) пакетов

стержня, см2.

В других случаях при более сложных формах сечений ярм определяются объемы частей отдельных пакетов стержней и ярм и затем результаты складываются.

§ 4.4. РАСЧЕТ ПОТЕРЬ ХОЛОСТОГО ХОДА.


Потери холостого хода Рх трансформатора состоят главным образом из потерь в активной стали магнитопровода. Электрические потери в первичной обмотке, вызванные током холостого хода, относительно весьма малы и ими обычно пренебрегают.

Потери в конструкционных стальных деталях остова трансформатора и диэлектрические потери в изоляции, имеющие место при холостом ходе, не поддаются точному расчету, и они обычно учитываются коэффициентом добавочных потерь, определяемым опытным путем.

Потери в стали состоят из потерь от перемагничивания (гистерезиса) и потерь от вихревых токов. Процентное соотношение этих потерь бывает различно и зависит от марки применяемой электротехнической стали. В горячекатаной высоколегированной стали марок Э42 и Э43 потери от вихревых токов составляют примерно 20—30% от полных потерь в стали, в холоднокатаной повышеннолегированной стали марок Э320 и ЭЗЗО — 65—75% от полных потерь в стали.

При расчете потерь в стали, а также при их измерении во время испытания трансформатора определяют общие потери в стали, не разделяя их по отдельным составляющим, так как в этом нет необходимости.

Потери в стали зависят от ее марки, толщины, частоты тока, индукции и веса. Значения удельных потерь, т. е. потерь на единицу веса, выражаемых в вт/кГ, нормированы ГОСТ 802—58. Однако в готовом трансформаторе на величину потерь в стали влияет еще целый ряд факторов, как-то: род изоляции пластин, применение отжига пластин после их обработки, качество сборки, конструкция магнитопровода и др. Точный учет влияния этих факторов не всегда возможен, поэтому при расчете пользуются кривыми или таблицами, составленными на основании испытания реальных конструкций магнитопроводов. К данным таблиц, взятым за основные, вносятся корректирующие поправки в виде коэффициентов, учитывающих конкретные особенности конструкций магнитопровода, а также и технологию его изготовления.

Значения удельных потерь и намагничивающей мощности холоднокатаной электротехнической стали марки ЭЗЗО, толщиной 0,35 мм для учебных расчетов могут быть взяты из табл. 4.1.

Таблица 4.1

Индукция

В, тл

Удельные потери

Индукция

В, тл

Удельные потери

р, вт/кГ

q, ва/кГ

q3, ва/см2

р, вт/кГ

q, ва/кГ

q3, ва/см2

1,5

1,51

1,52

1,53

1,54

1,55

1,56

1,57

1,58

1,59

1,6

1,61

1,62

1,41

1,43

1,45

1,47

1,49

1,51

1,53

1,55

1,58

1,60

1,62

1,64

1,67

7,75

8,25

8,75

9,3

9,85

10,4

11,05

11,7

12,4

13,1

13,8

14,6

15,5

1,98

2,05

2,13

2,19

2,26

2,34

2,42

2,50

2,58

2,65

2,74

2,83

2,92

1,63

1,64

1,65

1,66

1,67

1,68

1,69

1,7

1,71

1,72

1,73

1,74

1,75

1,7

1,73

1,76

1,79

1,82

1,85

1,88

1,91

1,95

1,99

2,03

2,08

2,14

16,5

17,4

18,4

19,5

20,7

22,0

23,4

25,0

26,8

28,8

31,0

33,5

36,2

3,01

3,10

3,19

3,28

3,39

3,49

3,60

3,72

3,83

3,97

4,09

4,23

4,37

Примечания: 1. Значения удельных потерь для стали марок Э320 и ЭЗЗОА могут быть получены умножением данных таблицы на 1,15 и 0,85 соответственно.

2. Удельные потери стали толщиной 0,5 мм на 25% выше.

3. Значения удельной намагничивающей мощности для стали марки Э320 толщиной 0,36 и 0,5 мм на 20% выше данных таблицы; то же, для стали ЭЗЗОА примерно соответствуют данными таблицы.

Так как значение индукции в стержнях и ярмах обычно различаются между собой, то потери в стали определяются отдельно для стержней и ярм, и затем результаты складываются, т. е. потери в стали Рх определяются по формуле

PХ = pСТ GСТ + рЯ GЯ , (4.5)

где рСТ и рЯ - значения удельных потерь, взятые по таблице для определенных значений индукции, вт/кГ; GCT и GЯ — вес стержней и ярм, кГ.

К полученному по формуле (4.5) значению потерь в стали вносятся следующие поправочные коэффициенты:

а) коэффициент добавочных потерь КД, учитывающий неравномерное распределение индукции по сечению стержня и ярма, который может быть взят из табл. 4.2.

Таблица 4.2

Вид сечения ярма

Коэффициент добавочных потерь КД при диаметре D стержня (мм)

до 200

200 — 300

300 — 500

свыше 500

Прямоугольное.....

Ступенчатое……..

1,0 — 1,01

1,0

1,02—1,05

1,0 — 1,02

1,05—1,1

1,03— 1,05

1,1 — 1,15

1.05—1,07

б) для неотожженных пластин холоднокатаной стали значения удельных потерь рСТ и ря увеличиваются на 10%;

в) при расчете потерь в магнитопроводе, собранном из пластин холоднокатаной стали обычной конструкции — с прямыми стыками, потери в углах магнитопровода увеличиваются. Это увеличение потерь происходит вследствие несовпадения направления магнитных линий и направления прокатки стали, и для индукции в пределах 1,5—1,7 тл может быть учтено коэффициентом 1,5 для стали толщиной 0,35 мм и 1,3 — для 0,5 мм. На этот коэффициент умножается вес стали углов магнитопровода. Расчет веса углов дан в примере расчета трансформатора.

§ 4.5 РАСЧЕТ ТОКА ХОЛОСТОГО ХОДА


При холостом ходе трансформатора по его первичной обмотке течет ток холостого хода I0. У идеального трансформатора (не имеющего потерь) это будет чисто намагничивающий ток, т. е. ток, создающий намагничивающую силу (ампер-витки), необходимую для образования в магнитопроводе главного магнитного потока Ф, сцепленного с обеими обмотками трансформатора.

У реального трансформатора ток холостого хода состоит из реактивной (намагничивающий ток) и активной (компенсирующей потери холостого хода) составляющих.

Ток холостого хода и его составляющие обычно выражают в % от номинального тока.

Активная составляющая

i0a=(Px/S)·100 %,

или, выражая номинальную мощность S в ква,

i0a=(Px/10S) %,

Что касается намагничивающего тока iop, то его величина при определенном значении индукции, так же как и потери холостого хода, зависит в первую очередь от сорта применяемой стали и конструкции магнитопровода.

Расчет намагничивающей мощности, потребляемой сталью магнитопровода, производится аналогично расчету потерь. Значения удельной намагничивающей мощности q берутся по таблице, составленной для каждого сорта стали на основе опытных данных.

Но так как главный магнитный поток Ф на своем пути должен проходить также через места стыков (зазоров) между пластинами, то на преодоление сопротивления стыков требуется дополнительная намагничивающая мощность, которая будет зависеть от конструкции магнитопровода — стыковой или шихтованный, величины зазора, схемы шихтовки и, разумеется, индукции.

В отечественном трансформаторостроении применяются исключительно шихтованные магнитопроводы, поэтому в таблицах помещены значения удельной намагничивающей мощности на стык (зазор) (вар/см2) именно для таких магнитопроводов.

Таким образом, намагничивающий ток

i0P=(qCTGCT+qЯGЯ+nCTqCT.3FCT+ nЯqЯFЯ )/10S %

где qCT и qЯ — удельные намагничивающие мощности соответственно для стержней и ярм, вар/кГ; GCT и GЯ — вес стержней и ярм, кГ;nCT и nЯ — число стыков по сечениям стержня и ярма; qCT.3 и qЯ.3 — удельные намагничивающие мощности на один стык, вар /см2;

Fст.з и FЯ— сечения стержня и ярм (без учета коэффициента заполнения), см2.

Число стыков для трехфазного магнитопровода будет nСТ = 3, nЯ = 4 (рис. 4.2). У крупных трансформаторов, у которых пластины магнитопровода вследствие большой длины делаются составными, число стыков соответственно увеличивается.

Значения удельной намагничивающей мощности q для холоднокатаной стали могут быть взяты из табл. 4.1.

К полученному по формуле (4.7) значению намагничивающего тока в магнитопроводе, собранного из пластин холоднокатаной стали с прямыми стыками, вносится поправочный коэффициент на увеличение намагничивающей мощности в углах магнитопровода аналогично тому, как это делается при расчете потерь в стали. Увеличение намагничивающей мощности вызывается снижением магнитной проницаемости холоднокатаной стали в тех частях магнитопровода, где направление магнитного потока не совпадает с направлением проката листов. Для индукции в пределах 1,5—1,7 тл коэффициент увеличения намагничивающей мощности в углах магнитопровода равен примерно 3 ч 3,5.



Рис 4.2. Положение стыков пластин в трехфазном магнитопроводе.

Кривая зависимости намагничивающего тока гор от величины индукции (кривая первоначального намагничивания, изображенная на рис. 4.3, а) имеет так называемую точку перегиба, в близи которой наступает насыщение стали. Увеличение индукции заточкой перегиба кривой вызывает резкое увеличение намагничивающего тока, что является основной причиной ограничения максимального значения индукции 1,4—1,45 тл для горячекатаной стали и 1,6—1,7 тл для холоднокатаной стали. Кроме того, увеличение индукции сильно искажает



Рис. 4.3. Кривая намагничивающего тока: а — построение кривой по заданной точке насыщения (3); б — разложение несинусоидальной кривой на синусоидальные составляющие первой гармоники (iop1) и третьей гармоники (iор3)

форму кривой намагничивающего тока, которая становится несинусоидальной (рис. 4.3, б).

В результате создаются условия для появления магнитных потоков высших гармоник, из которых особенно неприятным является магнитный поток третьей гармоники. При схеме соединения обмоток звезда — звезда (без выведенной нулевой точки) этот поток как совпадающий по фазе во всех трех стержнях вынужден замыкаться в стальных деталях конструкции трансформатора (ярмовые балки, бак и др.), вызывая в них дополнительные, трудно учитываемые потери.

§ 4.6. АКТИВНАЯ И РЕАКТИВНАЯ СОСТАВЛЯЮЩИЕ ТОКА ХОЛОСТОГО ХОДА


Ток холостого хода i0 определяется как геометрическая сумма намагничивающего тока (реактивной составляющей) iop и активной составляющей ioa. Так как на векторной диаграмме векторы iop и ioa сдвинуты по фазе на четверть периода (на 90°), то

i0=? i20P+ i20a

Для трехфазного трансформатора полученное значение тока холостого хода будет средним для трех фаз. Фактическое значение тока холостого хода у готового трансформатора для среднего стержня будет меньше, чем для крайних. Это происходит вследствие несимметричности магнитной системы для разных фаз. Средняя длина магнитной линии средней фазы В будет меньше, чем у крайних фаз А и С.

Так как активная составляющая гоа относительно мала, то без особой погрешности можно принимать, что i0=i0P.

§ 4.7. ЗАВИСИМОСТЬ ТОКА И ПОТЕРЬ ХОЛОСТОГО ХОДА ОТ ВЕЛИЧИНЫ ПЕРВИЧНОГО НАПРЯЖЕНИЯ


Изменение подаваемого к трансформатору первичного напряжения, которое согласно нормам может колебаться в пределах ±5% (а иногда и в больших пределах), вызывает изменение в тех же пределах индукции главного магнитного потока трансформатора.

Потери холостого хода теоретически пропорциональны второй степени величины индукции.



Рис. 4.4. Кривые удельных потерь и намагничивающей мощности в стали марки ЭЗЗО

Но в реальных трансформаторах эта зависимость в диапазоне применяемых значений индукции выражается более резко, приблизительно пропорционально третьей степени индукции, т. е. потери холостого хода сильно зависят от величины подаваемого к трансформатору первичного напряжения. Кривая изменения удельных потерь в стали, по данным табл. 4.1, показана на

рис. 4.4.

Величина намагничивающего тока от индукции зависит в еще сильной степени. Так как с целью экономии активных материалов силовые трансформаторы проектируются с возможно большими значениями индукции, близкими к насыщению стали, то дальнейшее повышение индукции при повышении напряжения вызывает резкий рост намагничивающего тока. Это можно видеть на рис. 4.4, где показана зависимость удельной намагничивающей мощности q и q3 от индукции В.

§ 4.8. УРАВНЕНИЕ БАЛАНСА Э. Д. С. ПРИ ХОЛОСТОМ ХОДЕ


Ток I0 холостого хода, возникающий в первичной обмотке трансформатора при включении его в сеть с напряжением U1, имеет относительно небольшую величину по сравнению с номинальным первичным током трансформатора.

Создаваемая током холостого хода намагничивающая сила (н с.) первичной обмотки Fo= Iо?1 возбуждает переменный магнитный поток, главная часть которого с амплитудным значением Ф замыкается через магнитопровод. Главный магнитный поток пронизы вает витки первичной и вторичной обмоток и индуцирует в них э. д. с. Е1 и Е2.

Кроме главного магнитного потока, имеется еще поток рассеяния Фр1, магнитные линии которого замыкаются через воздух и пронизывают витки только первичной обмотки, индуцируя в ней э. д. с. рассеяния Ep1.

Поток рассеяния относительно весьма мал по сравнению с главным магнитным потоком, так как он встречает на своем пути большое магнитное сопротивление (немагнитная среда). Поэтому э д. с, рассеяния также очень мала по сравнению с э. д. с, индуцированной главным магнитным потоком (Ep1 << Ep).

Активное падение напряжения Ual в первичной обмотке, имеющей активное сопротивление r1 будет Ual=I0 r1.







Рис. 4 5 Векторная диаграмма холостого хода трансформатора

Согласно второму закону Кирхгофа геометрическая сумма э. д. с. равна сумме падении напряжении в сопротивлении цепи, т.е.

Ъ11 + Й p1 = Ъ a1

Так как приложенное первичное напряжение Ъ1 должно уравновешиваться имеющимися в цепи э. д. с и падениями напряжения, то уравнение равновесия (баланса) э. д. с. обычно записывается в следующем виде:

Ъ 1 = - Й 1 - Й p1 + Ъ a1

Э. д. с. Рассеяния - Й р1 можно рассматривать, как реактивное падение напряжения Ъp1, взятое с обратным знаком.

Уравнение равновесия наглядно может быть представлено в виде векторной диаграммы холостого хода трансформатора, изображенной на рис. 4.5.

На этой диаграмме по вертикальной оси откладываются векторы э. д. с, а по горизонтальной — вектор амплитуды главного магнитного потока Ф. Так как э. д. с. Е1 и Е2 отстают от потока Ф на четверть периода, то их векторы с положительным значением направлены вниз.

На этой же диаграмме изображены векторы тока холостого хода İо и его активной İоа и реактивной İор составляющих. Вектор активного падения напряжения Ůа1 совпадает по направлению с вектором İо, а вектор Ůр1 реактивного падения опережает вектор İо на четверть периода (90°).

Вектор Ů1 определится как замыкающий сумму векторов — Ė1, Ůр1 и Ůа1.

Контрольные вопросы

1   2   3   4   5   6   7   8   9   ...   19


ГЛАВА IV РАСЧЕТ РЕЖИМА ХОЛОСТОГО ХОДА ТРАНСФОРМАТОРА
Учебный материал
© nashaucheba.ru
При копировании укажите ссылку.
обратиться к администрации