Шпоры по физике - файл fizika-formuli.doc

приобрести
Шпоры по физике
скачать (1030.3 kb.)
Доступные файлы (5):
fizika-formuli.doc35kb.04.03.2003 17:02скачать
great_fizika_v3.01-patch-final.doc1638kb.04.03.2003 17:03скачать
n3.doc1481kb.21.02.2003 03:09скачать
n4.doc1240kb.03.01.2009 14:00скачать
n5.doc952kb.02.02.2003 13:54скачать

fizika-formuli.doc


C=Rэ Sc/4?Rс-з2 – солнечная постоянная

N=CScos? – мощность излучения от Солнца падающего на Землю

?=?/2 – угол падения солнечных лучей

N=?RэS – мощность излучения серого тела

P (или N)=RэS – мощность излучения АЧТ

Be=RэSt – лучистость

C=??T4Sc/4?Rс-з2искуственный спутник

Железный кубик:Q=∆Wиз,Q=mc∆T,∆Wиз=∆RэSt, ?=m/V, 3?V`=a, S=6a2, a=3?(m/?)2`, t=…

Масса теряемая солнцем при излучении от изменения энергии: ∆W=N?=∆mc2, N=RэS

E=mv2/2=h?=hc/? – энергия e, ?=R(1/m2-1/n2) – когда атом поглощает или изл. и его v меняется. Если ?e-? и даны серии, то через E находим.

Uq=mv2/2 – для частицы ускоренной U, ?=h/p

Потенциал возб. ат. Н (U): E=eU. Для наблюдения спектральных линий надо, чтобы осуществлялся переход электрона в атоме с 1 на 3 уровень – 2 линии Лаймона, 1 л.Бальмера. Видимая серия – Бальмер(2).

P=E(1+?)/c – световое давление, для зачерненной пластинки ?=0, для солнца E=C. Число фотонов в ед. врем. на ед. площ.: E=W/St=Nh?/St, ?=c/?.

Зеркальце: F=PS, S=4?d2/4, ?=1, P=E(1+?)/c=2E/c, E=Ф/S1=Ф/4?r2, r – расст., Е – пов.пл.пот.изл., импульс p=F/t.

Плечо инт.Майкельсона: Луч 2 раза проходит ч/з трубу, ∆ лучей, прошедших через вакуум и газ: 2(Ln-L)=2L(n-1)=k?.

Майкельсон (сын сукин): зеркало сверху и справа, и 2 пластинки, внизу труба для наблюдения, слева ист. света. Перемещ. зерк. на расст. ?/2 соответст. изм. ∆ на ?, т.е. смещ. на 1 полосу => L=k?/2.

?E=Eсв/A=∆mc2/A – удельная энергия связи

∆m=Amp+(Z-A)mn-mя – дефект масс

?-частица в однор. маг. поле: F=qvBsin?, ?=?/2, aн=v2/r, F=ma, v=…, ?=h/mv, m?=4,0026a.e.m, q=2e.

Кольца Ньютона: ∆=2bn, для сф. r = ?R(m-1)?0/2`, для плоск.: r = ?bk?`. Условия min в отраженном свете: 2bn=k?, выражаем b=..=r2/kR, r=..

Монохроматич. свет – плоский, отраж. – min.

Клин: толщина пленки в месте падения 1 луча d=xtg?, x – единица длинны, ∆=2dn+?/2, ?=2?∆/?, I=I1+I2+2?I1I2`cos?, I1=I2, найдем функцию I(x), коэффициент в cos перед x, =?, T=2?/?, число темный полос на ед. длинны N=1/T. УГОЛ КЛИНА: рисунок -> треуг., d1,d2,L,? -> ∆d=d2-d1=?/2n, ∆d=Ltg? если ? мало.

∆x=L?/d – расст. м/у соседними инт. min/max в опыте Юнга

∆=dn-d*1=k? – смещение при внесении пласт. (опыт Юнга)

=dn1-dn2=d(n1-n2) – исландский шпат

Степень поляризации: P=(Imax-Imin)/(Imax+Imin)

Imax при ?=0є, Imin при ?=90є - свет не проходит.

2 николя и пластинка кварца: ?=?d,закон Малюса: I=Ѕ I1=I2cos2?

Дифракционная решетка: порядок линии – k, условия максимума dsin?=k?, водородная лампа – У/Ф излучение. d=1/N0, N0 – штрихов на 1 длинны, sin??1, dsin?=±k'?/N (k'=1,2,3..кроме 0,N,2N..). Совпадение max: k2/k1=?1/?2=…, k2/1=…

Расстояние ? и ? от центр. max: 2Ltg?, kmax=d/?Єz.

Фокусное расстояние: дифр. решетка, от соседних 2х правых краев проводим луч до линзы с уклоном направо, каждый луч предст. собой 2 луча, правый ?1, угол с нормалью ?2, левый ?2, угол ?1 – обозначений ? на 1-ом луче нет. Линзой они фокусируются в 2 точки, причем угол 2го раздвоения с экраном прямой, F=от отверстия до линзы=от отв. до экр.; x1=от нормали щели до точки схода лучей ?2, L – сход с ?1, x2=x1+L. Решение: x1=F tg?1, x2=F tg?2, x2-x1=L, L=F(tg?2-tg?1), (..) – приращение, f(0)=tg?, tg?2-tg?1=(tg?)'*∆?, ∆?=(sin?2-sin?1)/(sin?)', подставляем/вычисляем и получаем: (tg?2-tg?1)=(sin?2-sin?1)/cos3?1,

dsin?1=k?1, dsin?2=k?2, cos?1=?1-sin2?1`, sin?1=?1/d, sin?2=?2/d, подст…

rk=?kR?` - радиус зоны Френеля для плоской световой волны

rm=?abm?/(a+b)` - радиус зоны Френеля для сферич. св. волны

Диафрагма – экр. с отв. диам. d: rk=d/2=?bk?`

При изм. расст. преграды с отв. от экрана меняется число зон Френеля.

Пучек лазерного излучения и 2 щели, 1 перекрыта преградой: k?=A(n-1), k –число полос, на кот. произошло смещение.

Атомная эл/станция и радиация: N=P't/E – число распавшихся ядер, Q=Q0N, P=Q/t, N=mNA/M, m – суточнй расход массы, P=КПД P', A= -dN/dt=?N, T1/2=ln2/?.

N=N0e-?t,?=1/?–среднее время жизни.Уменьш. акт.: A1/A2=k

Счетчик Гейгера: Ф1=N0t1, Ф2=Nt2, t=t1=t2, дальше по з.рад.распада.

Вероятность обнаружения частицы в части ящика:

W=x1?x2|?n(x)|2dx; ?n(x)=?L/2`sin(n?x/L);

sin2x=Ѕ(1-cos2x), D=exp((-2/h)?2m(U0-E)`d)

Мат.маятник: E0=Ѕh?0, ?0=2?/T, T=2??Lg`

Вычисление п. Ридберга:E=e?=h?=hc/?=Z2Rch(1/12-1/?2)

Угловая дисерсия:D=∆?/∆?=∆?/(?2-?1),∆?=?2-?1, sin?=k?

Соотношение неопределенностей: E=mv2/2, ∆x – мин. лин. разм. атома/координата, ∆x∆p=h, ∆p=m∆v

Рентген: h?гр=hc/?гр=eU.

Энергия фотона: E=h?=hc/?=mc2, E2a=(5/2)kT, k=1,38*10-23Дж/К – постоянная Больцмана. Выбивание e- фотоном: ?=Aвых+mv2/2, для невозбужденного H: Ei=A=13,6эВ=..Дж.

Состояния атома x(nL): 1S(10), 2S(20), 2p(21), 3S(30), 3p(31), 3d(32), 4S(40), 4p(41), 4d(42), 4f(43).

Модуль орбит. мех. мом. e-: M=h?L(L+1)`, проекции: me=±L. Магн.мом.: ?= -?Б?L(L+1)`, магнетон Бора=eh/2me=0,927*10-23Дж/Тл.

Векторная модель атома: полуокр.и векторы 0h, 1h, 2h, 3h с уровнями, 1 стрелка направлена вверх. Орбит. мех. мом.: M=h?L(L+1), проекция MH=mmaxh, MH/M=cos?min.

(!)1є=1,75*10-2рад, 1'=2,91*10-4рад, 1"=4,85*10-6рад








Учебный материал
© nashaucheba.ru
При копировании укажите ссылку.
обратиться к администрации