Изучение поляризованного света - файл n1.doc

приобрести
Изучение поляризованного света
скачать (72 kb.)
Доступные файлы (2):
n1.doc48kb.26.06.1999 17:52скачать
n2.doc476kb.02.01.2006 15:26скачать

n1.doc

Отчет о лабораторной работе №66

«Изучение поляризованного света и внутренних напряжений в твердых телах оптическим методом»
Принимал: Осипов В.С.


Цель работы: экспериментальная проверка закона Малюса и изучение механических напряжений в деформированной балке из оргстекла поляризационно-оптическим методом.
Теоретическая часть
1. Естественный и поляризованный свет. Закон Малюса.
Световая волна, исходящая из светящегося тела, имеет сложную природу и представляет собой наложение огромного количества волн, испускаемых отдельными атомами (молекулами) светящегося тела. Атомы излучают световые волны независимо друг от друга, поэтому направления световых колебаний в таких волнах не связаны друг с другом. Свет, в котором в каждый момент времени векторы E, H, V хотя и остаются взаимно перпендикулярными, но направление векторов E и H беспорядочно изменяются с течением времени называется естественным (рис.1а).








а

б

в


Рис. 1
Луч распространяется перпендикулярно плоскости рисунка. Естественные источники света излучают неполяризованные волны. Свет, в котором направления колебаний вектора E (или Н) каким либо образом упорядочены, называется поляризованным. Если колебания светового вектора происходят в одной плоскости, свет называют плоскополяризованным (или линейно поляризованным) (рис.1б). Если колебания светового вектора происходят преимущественно в одном направлении, то такой свет называют частично поляризованным (рис.1в).

Существует много способов поляризации света, основанных на поляризации света при отражении и преломлении на границе двух диэлектриков, дихроизме и двойном лучепреломлении. Устройства, используемые при этом, называются поляризаторами (анализаторами). Эти устройства свободно пропускают колебания, параллельные плоскости, называемой плоскостью пропускания поляризатора, и полностью задерживают колебания, перпендикулярные к этой плоскости.

При падении естественного света на поляризатор из последнего выходит поляризованный луч, интенсивность которого равна половине начальной. Если на пути плоскополяризованного света поставить анализатор так, чтобы плоскости пропускания поляризатора и анализатора были параллельны друг другу, то поляризованный свет пройдет через анализатор, почти не снижая своей интенсивности. Если же плоскости пропускания анализатора и поляризатора перпендикулярны друг другу, то анализатор полностью погасит падающий на него поляризованный свет. В этом случае говорят, что анализатор и поляризатор скрещены. В промежуточных случаях интенсивность света, прошедшего через систему, будет зависеть от взаимной ориентации плоскостей пропускания анализатора и поляризатора.

Для определения интенсивности света, прошедшего через поляризатор и анализатор, которые ориентированы друг относительно друга произвольно, используется закон Малюса:

(1) I = I0cos2 где I – интенсивность света, прошедшего через анализатор;

I0 – интенсивность света, прошедшего через поляризатор;

угол между плоскостями поляризатора и анализатора.
2. Поляризационно-оптический метод исследования напряжений.
Большинство прозрачных изотропных аморфных материалов (стекло, целлулоид, желатин, пластмассы) под действием нагрузки становится оптически анизотропными.

Оптическая анизотропия среды проявляется различной по разным направлениям способностью среды реагировать на действие падающего света. Диэлектрическая проницаемость вещества, а значит и его показатель преломления, различны для разных направлений. Следовательно, и скорость света зависит от направления распространения световой волны и плоскости ее поляризации. При переходе луча света из изотропной среды в среду анизотропную наблюдается, так называемое, двойное лучепреломление. В результате преломления в анизотропной среде распространяется не один, а два луча – обыкновенный (о) и необыкновенный (e), которые линейно поляризованы во взаимно перпендикулярных плоскостях и распространяются с различными скоростями. В случае одностороннего растяжения или сжатия тело ведет себя как одноосный кристалл с оптической осью вдоль растяжения или сжатия. Разность показателей преломления обыкновенного и необыкновенного лучей no – ne является мерой возникшей анизотропии.

Поместим исследуемый прозрачный образец между скрещенными поляризатором П и анализатором А (рис.2). При отсутствии деформации в образце свет, прошедший через поляризатор, согласно закону Малюса, полностью задерживается анализатором.


О

П

А







S







O’


Рис.2


Если же образец подвергнуть сжатию, например, вдоль оси ОО’, составляющей некоторый угол с направлением плоскости пропускания поляризатора или анализатора, то линейно поляризованный свет испытает в образце двойное лучепреломление. По выходе из анализатора пучок света может дать ту или иную интерференционную картину.

Разность фаз колебаний обыкновенного и необыкновенного лучей, вышедших из напряженного образца равна:

где оптическая разность хода, равная

d(no – ne), где d – толщина образца.
При неподвижном анализаторе разность фаз различна для разных длин волн. Поэтому интерференционная картина получается окрашенной. При вращении анализатора окраска меняется.

Опыт показывает, что в области упругих деформаций оптическая разность хода в образце линейно зависит от упругих напряжений возникающих в образце под действием давления P, и толщины образца;

Сd, где С – оптическая постоянная.
Наблюдаемая интерференционная картина указывает на распределение напряжений, возникающих под действием давления Р на образец. Местам одинаковых напряжений в образце соответствует одинаковый сдвиг фаз колебаний обыкновенного и необыкновенного лучей. При наблюдении в белом свете образуются непрерывные линии одного цвета, называемые изохроматическими линиями, которые являются линиями равного напряженного состояния.

Результаты измерений и расчетов


  1. Проверка закона Малюса.


I
Таблица 1
0 = 15,5 мкА.




i,мкА



i,мкА



i,мкА



i,мкА

,0

iср,мкА

cos2

0

15,5

180

15,4

180

14,5

360

14,1

0

14,875

0,99

10

15,3

170

15,1

190

14,4

350

13,5

10

14,575

0,97

20

15,2

160

14,6

200

13,9

340

11,4

20

13,775

0,92

30

14,5

150

12,0

210

12,6

330

9,2

30

12,075

0,80

40

12,5

140

8,5

220

10,7

320

6,9

40

9,650

0,64

50

9,8

130

5,3

230

8,5

310

4,6

50

7,050

0,47

60

6,5

120

3,5

240

6,0

300

2,3

60

4,575

0,30

70

5,0

110

2,0

250

3,6

290

1,4

70

3,000

0,20

80

3,4

100

1,5

260

2,1

280

0,9

80

1,975

0,13

90

2,3

90

1,0

270

1,1

270

0,6

90

1,250

0,08




  1. Изучение внутренних напряжений в прозрачной балке методом фотоупругости:

Таблица 2

N изохром на рисунке

Цвет

Порядок изохромы

Разность хода

, м

Напряжение, Н/м

1

Красный

1

5300

3117.647

2

Синий

2

6400

3764.706

3

Сине-зеленый

3

12000

7058.824

4

Красный

1

5300

3117.647

5

Красный

1

5300

3117.647

6

Сине-зеленый

3

12000

7058.824

7

Синий

2

6400

3764.706

8

Красный

2

10300

6058.824


Толщина образца: d=10 мм.
Вывод: проделав лабораторную работу, мы изучили явление поляризации света, экспериментально проверили закон Малюса, а также изучили метод фотоупругости для определения внутренних напряжений в прозрачных материалах.





Учебный материал
© nashaucheba.ru
При копировании укажите ссылку.
обратиться к администрации